M.Borx: Über die Maxwerısche Beziehung zwischen Brechungsindex usw. 609 
Erg 
gu) a N i u, UV, LU) =; 
Mm, My 
=, w=ry rl, wZo, 
M, M; 
ee 
0, N, DV 
m, mM, 
Sie stehen wechselseitig aufeinander senkrecht und sind gleich lang. 
Daraus folgen für die durch [167] definierten optischen Dielek- 
trizitätskonstanten die Relationen 
(3) neu, ag il. 
Wir haben bisher die kurzwelligen Eigensehwingungen nicht be- 
achtet; wegen der regulären Symmetrie des Kristalles müssen auch 
bei Berücksichtigung dieser die Relationen (3) gelten. Die langwelligen 
ultraroten Eigenfrequenzen sind von den übrigen Eigenschwingungen 
praktisch unabhängig; daher kann man den gemeinsamen Wert von 
&ı, &2, &;;, der gleich dem Quadrate des Brechungsindex nr ist, additiv 
in einen Anteil n} der kurzwelligen Eigenschwingungen und einen An- 
teil, der von den Atomgitterschwingungen herrührt, zerlegen; letzterer 
wird durch die Formeln [167] bestimmt. 
Somit finden wir: | 
3)2 ‚2 
m—nm+ 1 2 222 4 K® +, +.) 1 
ö° wr— w* ® Mm... 
Nun führen wir die Ladung pro Mol Ne = F', die Atomgewichte 
ti. Ei; 
Nm, = u,, Nm, = u, und die Dichte p = NE ein. Dann multi- 
u 
wi - w 
Plizieren wir noch die Molladung F’ mit Y4r, um von den ratio- 
'nellen zu den elektrostatischen Einheiten überzugehen, und erhalten: = 
R 4a’; 1 
(4) nennt 3 u 
Typus IH. 
Neben der trivialen Lösung von (2) 
| wen, 0,:0,:0, = iait 
‚gibt es die folgenden: ee = 
a 
= (A+2B)... =. 
 Sitzungsberichte 1918. 
