136 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 1. Februar 1912. 
fernt wird und sich adiabatisch so weit stärker expandiert, bis er 
zum absoluten Nullpunkt sich abkühlt. Sodann wird er beim absoluten 
Nullpunkt komprimiert, schließlich durch eine unendlich kleine Zufuhr 
äußerer Arbeit unendlich wenig erwärmt, so daß es möglich wird, ihn 
durch adiabatische Kompression wieder auf die Temperatur AT und 
das ursprüngliche Volumen zu bringen. 
Bei einem derartigen umkehrbaren Kreisprozeß würde nun eine 
gewisse endliche äußere Arbeit geleistet werden, die durch den Inhalt 
des von den 4 Kurven begrenzten Flächenstückes gegeben ist; da auf 
den Kurvenstücken BC und DA keine Wärme aufgenommen wird, und 
da nach Gleichung (1.) auch auf dem Kurvenstück CD wegen Ver- 
schwindens der latenten Wärme beim absoluten Nullpunkte keine Wärme 
aufgenommen werden kann, so folgt also, daß die äußere Arbeit auf 
Kosten der dem Wärmereservoir von der vielleicht ungeheuer niedrigen, 
aber immerhin noch endlichen Temperatur AT entnommenen Wärme 
geleistet werden muß. Da dies aber dem zweiten Hauptsatze wider- 
spricht, so gelangen wir zu der Schlußfolgerung: 
Es darf keinen in endlichen Dimensionen verlaufenden 
Prozeß geben, mit Hilfe dessen ein Körper bis zum absoluten 
Nullpunkte abgekühlt werden kann. 
Dieser Satz ist vielleicht deshalb bisher noch nie besonders betont 
worden, weil es unter der früher allgemein üblichen Annahme, daß die 
spezifische Wärme auch bei beliebig tiefen Temperaturen endlich bleibt, 
von vornherein klar zu sein schien, daß eine Erreichung des absoluten 
Nullpunktes nicht möglich wäre. Da, wie schon erwähnt, die latenten 
Wärmen nach dem zweiten Wärmesatze bei sehr tiefen Temperaturen 
unendlich klein werden, so erschien es ohne weitere Rechnung selbst- 
verständlich unmöglich, den auch bei tiefsten, aber endlichen Tempera- 
turen immer noch endlichen und der Temperatur (annähernd) proportio- 
nalen Wärmeinhalt einem Körper zu entziehen. 
In eine ganz andere Beleuchtung aber wird die Frage gerückt, wenn 
wir die Voraussetzung einführen, wonach in dem allgemeinen Ausdruck 
für die spezifische Wärme 
(3.) . era + tt... 
nicht nur c,, sondern auch höchstwahrscheinlich die Koeffizienten der 
folgenden Glieder sehr klein werden. Wir werden übrigens im folgenden 
mit der Voraussetzung auskommen, daß nur das erste Glied der rechten 
Seite der Gleichung ( 3.) verschwindet: wenn wirklich, wie es die von 
LinDEmAnn und mir gefundene Formel verlangt, sogar alle Koeffizienten, 
die mit endlichen Potenzen von T multipliziert werden, verschwindend 
klein sind, so gelten die nachfolgenden Betrachtungen lediglich a fortiori. 
