Nernsr: Thermodynamik und speeifische Wärme. 137 
$2. Adiabatische Kompression fester Körper. 
Die Theorie dieses Vorganges ist bekanntlich leicht zu entwickeln. 
Gleichung (1.) lieferte hierfür 
(4.) ae Fi 
Die zugeführte Wärme beträgt nach dem ersten Wärmesatze 
oU 
Q = C,dT +7 do+pdv; 
durch Kombination der beiden letzten Gleichungen ergibt sich für die 
: adiabatische Kompression oder Dilatation O =0); 
op 
o= (,dT+T 7500. 
Setzen wir nun allgemein für den Spannungskoeffizienten 
(5-) r— a,+a,T+4,T’+:--, 
so folgt 
dT 2 a,+aT+ N 
Fa ee 
Für tiefe Temperaturen wird also 
— dl dr, 
a 
d.h. es entspricht auch bei den tiefsten Temperaturen einer endlichen 
Volumenänderung auch eine endliche Abkühlung, wobei man sich 
natürlich die Volumenänderung in dem Sinne abspielend denkt, in 
welchem sie mit Wärmeabsorption verbunden ist. Dies bedeutet aber 
nichts anderes, als daß die Erreichung des absoluten Nullpunktes 
durchaus möglich wäre. 
Dies Resultat wird verhindert, wenn 
(6.) a,=0 
ist; dann wird nämlich 
2, AL 
(7.) Ar= . Ta 
d.h. es bedarf einer unendlich großen Volumenänderung, um von 
einer beliebig kleinen, aber endlichen Temperatur AT bis zum abso- 
luten Nullpunkte 7= 0 zu gelangen. Die Folgerung a, = 0, wonach 
der Spannungskoeffizient bei tiefen Temperaturen verschwindet, läßt 
sich aber auch unmittelbar aus meinem Wärmesatze (vgl. Gleichung 2 
