138 Sitzung der/physikalisch-mathematischen Classe vom 1. Februar 1912. 
und 4)ableiten', und zwar ist sie nichts anderes, als der Ausdruck meines 
Wärmesatzes für den in diesem Abschnitte betrachteten Vorgang. Es 
läßt sich mit anderen Worten für diesen Fall mein Wärmesatz ein- 
fach aus der experimentell wohl bereits vollkommen sichergestellten 
Tatsache beweisen, wonach die spezifischen Wärmen fester Körper 
bei sehr tiefen Temperaturen verschwinden. Es leuchtet wohl jetzt 
bereits ein, daß dies Resultat für jeden beliebigen Prozeß gelten wird. 
S 3. Stofflicher Umsatz. 
Das obige Resultat gewinnen wir für diesen Prozeß in folgender 
Weise. 
Wenn nach Voraussetzung für alle reagierenden Stoffe 
ne, 
wird, so liefert Gleichung (1.) für die latente Wärme bei tiefen Tem- 
peraturen 
A—U=CT 
(C die Integrationskonstante). Betrachten wir, um die Ausdrucksweise 
zu erleichtern, einen beliebig einfachen Fall, etwa die Umwandlung 
von Graphit in Diamant, und nehmen wir an, um die Ideen zu 
fixieren, daß C eine positive Größe sei. Dann würde mit dem rever- 
siblen Umsatz dv die Wärmeabsorption C'Tdv verknüpft sein, und wir 
bekommen für die adiabatische Umwandlung, 
CTdav+(aT+bT’+..)dT=o, 
oder integriert, bei hinreichend tiefen Temperaturen 
a 
Aav=-—-(T—T): 
B ( 2 a b3 
d.h. schon bei einem unendlich kleinen Umsatz dv 
lute Nullpunkt erreicht werden, 
ausgeht. 
würde der abso- 
wenn man von der Temperatur dT' 
Setzen wir jedoch im Sinne meines Wärmesatzes 
50, 
so folgen die Gleichungen 
A=A—aT:, 
U=A-+aT’; 
die latente Wärme würde also bei tiefen Temperaturen 
a A— U= — 24T: 
L.Vgh darüber ee, Thermodynamik, II. Aufl. (tg11), und N 
30. 
phys. chim. ıgır, S. 2 ron 
