Nernsr: Thermodynamik und specifische Wärme. 139 
werden, und es folgt, wie oben, 
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(8.) A, u 
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d.h. der absolute Nullpunkt (T, = 0) ist durch einen endlichen Stoff- 
umsatz nicht zu erreichen. Umgekehrt läßt sich natürlich, wenn wir 
diesen letzteren Satz als richtig annehmen, mein Wärmetheorem auch 
für diesen Fall ableiten. 
Als allgemeines Prinzip, aus dem mein Wärmesatz sich ergibt, 
können wir also hinstellen: 
Es ist unmöglich, durch irgendwelche stoffliche Ver- 
änderungen von einer selbst beliebig tiefen Temperatur bis 
zum absoluten Nullpunkt zu gelangen. 
Dies Resultat ist gewiß merkwürdig, weil anderseits dadurch, 
daß die spezifische Wärme der festen Körper bei tiefen Temperaturen 
so überaus klein wird, eine gewaltige experimentelle Erleichterung 
gegeben ist, sich dem absoluten Nullpunkt möglichst weitgehend zu 
nähern. 
Im Sinne der Quantentheorie besteht der Wärmeinhalt fester Kör- 
per bei sehr tiefen Temperaturen darin, daß fast alle Atome ruhen 
und nur einige ganz wenige mit bestimmten Energiequanten versehen 
um ihre Ruhelage rotieren. Der obige Satz würde sich von diesem 
Standpunkte aus also auch so aussprechen lassen: es ist nicht mög- 
lich, einem festen Stoff die letzten Energiequanten zu entziehen. 
Betrachten wir, was für manche Zwecke erlaubt ist, die schwin- 
genden Atome als in verdünnter Lösung befindlich, wobei die ruhenden 
Atome das Lösungsmittel bilden'!, so erscheint die erwähnte Folgerung 
als völliges Analogon zu dem bekannten Satze: es ist nicht möglich, 
einer Lösung die letzten Spuren gelöster Substanz zu entziehen (Heın- 
HOLTZ). 
$ 4. Einige andere Prozesse. 
Daß weder mit Hilfe der Verdampfung noch mit Hilfe der Wärme- 
strahlung ein Körper bis zum absoluten Nullpunkt gebracht werden 
kann, im letzteren Falle etwa dadurch, daß wir einen auf beliebig 
tiefe, aber endliche Temperatur abgekühlten festen Körper in einen 
sich beliebig stark, aber natürlich nur endlich sich vergrößernden ideal 
_ spiegelnden Hohlraum bringen, ist ohne Rechnung klar. Dampfdruck 
sowohl wie Strahlungsdichte, geliefert von einem monochromatisch 
strahlenden Stoffe, werden bei sehr tiefen Temperaturen klein von 
unendlich hoher Ordnung. 
ı Nersst, Physik. Zeitschr. 12, 976 (1911). 
