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A. Evucken: Die Molekularwärme des Wasserstoffs bei tiefen Temperaturen. 144 
einer für reale, verdünnte Gase sehr gut bestätigten Zustandsgleichung 
aus, die sich von der vaw per Waarsschen durch ein Glied von der 
Gestalt 
a a 
Tr statt — unterscheidet, so gelangt man nach D. BerrueLor' 
Eu 2 
BR Ep. Eh er, 
worin E das mechanische Wärmeäquivalent, R die Gaskonstante, (, 
die Molekularwärme bei der Konzentration c, ©, die im idealen Gas- 
zustand, p, den kritischen Druck, T; die kritische Temperatur bedeutet. 
Führt man statt p die Konzentration c (Mol/Liter) ein, setzt für Wasser- 
stoff die von Orszewskı gefundenen kritischen Daten (p, = 20 Atm., 
T,= 28°5) ein und zieht die Zahlenfaktoren zusammen, so erhält 
man: 
zu der Beziehung: 
1 
G,—(C, =1.6- 10 7° 
Nach dieser Beziehung ist in Tabelle 3 die vierte Spalte berechnet 
(für c—= 5). Die Übereinstimmung zwischen der dritten und vierten 
Spalte ist bei höheren Temperaturen befriedigend, da indessen die 
kritischen Daten des H, nicht hinreichend sicher bekannt sind, ist 
der Übereinstimmung kein allzu grosser Wert beizumessen. Bei sin- 
kender Temperatur ergibt die Formel eine größere Korrektion als die 
Beobachtung, hier gelangt man offenbar außerhalb des Gültigkeitsbe- 
reiches der zugrundeliegenden, nur für schwach komprimierte Gase 
geltenden Zustandsgleichung. 
Tabelle 3. 
Reduktion von C, auf den idealen Gaszustand. 
Durchschnittswerte Berechnet 
T nach Tabelle ı und 2 nac 
0,0 D. BERTBELOT 
100 me C; —(0o (kal.) Os Bon (kal.) 
35° 14-5 0.45 0.65 
40 ı1 0.33 0.50 
45 9.5 0.28 0.40 
50 8 0.24 0.32 
60 6.3 0.20 0.22 
70 5.04 0.16 0.16 
80 4.0 0.13 0.13 
90 3.2 0.11 0.10 
! Sur les Thermomötres a Gas. Paris. 1903. 
Sitzungsberichte 1912. 11 
