A. Evckex: Die Molekularwärme des Wasserstoffs bei tiefen Temperaturen. 149 
Anteil bereits auf die Hälfte gesunken, und schon bei der Temperatur 
der flüssigen Luft ist der Grenzwert 3 bereits bis auf einige Prozent, 
bei 60° praktisch vollständig erreicht. Unterhalb 60° besitzt der 
Wasserstoff genau die Molekularwärme einatomiger Gase. 
Zum Vergleich mit dem gefundenen T emperaturverlauf ist die PLAnck- 
Eissteissche Kurve (gestrichelt) gezeichnet: 
wobei für $» der Wert 430 benutzt wurde. 
Während die spezifische Wärme fester Körper weniger rasch ab- 
zunehmen pflegt, als nach dieser Formel zu erwarten wäre, so zeigt sich 
hier ein steilerer Abfall der Molekularwärme, als dieser Formel ent- 
spricht. Noch weniger als die Eısteinsche Formel ist daher die von 
Nerssr und Lispemann' vorgeschlagene Modifikation dieser Formel zur 
Darstellung der Molekularwärme des Wasserstoffs geeignet (in der Figur 
gepunktet; ßv = 570). Indessen war eine unmittelbare Bestätigung 
einer der erwähnten Formeln im vorliegenden Falle nicht zu erwarten, 
da diese für Resonatoren mit einer Eigenfrequenz gelten. Die bis- 
herigen, auf sichergestellten, möglichst allgemeinen Voraussetzungen 
beruhenden Berechnungen des Temperaturverlaufs der Rotationsenergie 
führen zu einem erheblich weniger steilen Abfall’, wie er mit 
den Beobachtungen gänzlich unvereinbar ist. 
So bestätigt sich die theoretische Voraussage einer Abnahme der 
Molekularwärme des Wasserstoffs bei tiefen Temperaturen nur in quali- 
tativer Hinsicht. Ein Weiterkommen scheint an dieser Stelle allein 
dureh die Einführung einer neuen Hypothese möglich zu sein. Zur 
Auffindung des richtigen Weges wird die Untersuchung der Moleku- 
larwärme anderer Gase bei tiefen Temperaturen von großer Wichtig- 
keit sein. 
6. Eine Möglichkeit der Erklärung des Temperaturverlaufs der 
Molekularwärme des Wasserstofis besteht im folgenden: 
Um die Praxex-Eissteissche Formel” mit dem beobachteten Tempe- 
raturverlauf der Molekularwärme des Wasserstoffs einigermaßen zur 
ı Diese Ber. 1911, 496. 
® Diese Berechnung ist von den HH. Nerssr und Bıerrum ausgeführt worden 
und wird demnächst veröffentlicht werden. 
3 Das Festhalten an dieser Formel als Grundlage scheint durch die Über- 
legung (vgl. Nerssr und LinDEMANN, Zeitschr. f. Elektrochem. 17, 825 [191 ı]) geboten, 
daß ein polar geladenes Gasmolekül in unendlich dicker Schicht wie ein schwarzer 
Körper strahlen muß, daß ferner die "beobachteten Gesetzmäßigkeiten der schwarzen 
