268 Sitzung der phys.-math. Classe v. 14. März 1912. — Mitth. v. 29. Febr. 
rakter zeigen und mit sinkender Temperatur dem Werte Null zu- 
streben, d. h. daß beide Stoffe an den betrachteten Stellen des Spek- 
trums bei — 273° vollkommen durchlässig werden. 
Dieses einfache Verhalten zeigen Flußspat und Quarz, wie aus 
den Kurven ‘der Figuren 7 und 8 hervorgeht, nur auf der langwelli- 
gen Seite ihres gesamten Absorptionsgebiets. Kurve b, Fig. 7, welche 
die Temperaturabhängigkeit der Absorption einer 0.59 mm dicken 
Flußspatplatte für die langwellige Strahlung der Quecksilberlampe 
darstellt‘, und die Kurven d und e der Fig. 8, durch welche diese Ab- 
hängigkeit für eine Quarzplatte von der Dieke d= 1.41mm bei? =52u 
und für eine 6.05 mm dicke Platte aus gleichem Material bei A= ııo u 
wiedergegeben wird, zeigen durchaus den gleichen Verlauf wie die 
Kurven a und 5 der Figuren 5 und 6. Denn auch die Kurve 5 der 
Fig. 7 sowie d und e der Fig. 8 lassen bei dem absoluten Nullpunkt 
vollkommene Durchlässigkeit erwarten. Dies ist aber bei der a-Kurve 
der Figur 7 und bei den Kurven a, b und c der Figur 8 keineswegs 
der Fall. Kurve a, Fig. 7, welche bei ı2 u aufgenommen ist und die 
Absorption einer 0.47 mm dicken Flußspatplatte darstellt, zeigt zwar 
in dem Bereich der höheren Temperaturen einen ziemlich steilen Ver- 
lauf, aber ihre Neigung gegen die Abszissenachse vermindert sich 
rasch in dem Gebiet der tiefen Temperaturen, so daß in der Nähe des 
absoluten Nullpunkts noch eine ererhebliche Absorption von etwa 
28 Prozent übrigbleibt. Dieselbe Eigentümlichkeit tritt in Kurve a 
der Fig. 8 noch stärker hervor. Hierin wird der Absorptionsverlauf 
einer 0.14 mm dicken Quarzplatte bir = 7 u dargestellt, d. h. bei 
einer Wellenlänge, welche auf der kurzwelligen Seite des ersten ultra- 
roten Streifens metallischer Reflexion gelegen ist. Die Änderung der 
Absorption ist hier auf dem gesamten durchmessenen Temperatur- 
bereich nicht bedeutend, und die Kurve läßt auch bei den tiefsten 
Temperaturen noch eine Absorption von fast 70 Prozent erwarten. 
Die Kurven bund ce der Figur 8 gelten für die Spektralgebiete A= ııu 
und A= 16.5 u und für Quarzplatten von der Dicke d— 0.024 mm 
bzw. d= 0.14 mm. Bekanntlich besitzt Quarz drei Gebiete anomaler 
Reflexion, nämlich bei 8.8 u, 12.7 » und 20.7 4. Die Kurve 5 be- 
zieht sich also auf eine Stelle im Spektrum, welche zwischen dem 
ersten und zweiten, Kurve c auf eine Stelle, welche zwischen dem 
zweiten und dritten Absorptionsgebiet liegt. Beide Kurven verlaufen 
‘ Für Reststrahlen von Steinsalz erwies sich die benutzte Fluoritplatte als un- 
durchlässig, im Gegensatz zu einer früheren Angabe (H. Ruszns und E. Ascnkınass, 
Wied. Ann. 65, S. 241, 1898), nach welcher für eine 5.6 mm dicke Platte eine merk- 
liche Durchlässigkeit beobachtet worden war. Diese Angabe hat sich mit dem uns zur 
Verfügung stehenden Material nicht bestätigen lassen, 
