II, §. 3. Attraktionsprobleme. 161 



schluss auf das einzige noch unbekannte Element, nämlich auf die 

 Masse des Erdkörpers, zu machen (s. u.). 



g) Der Darwinsche Messapparat. Im Jahre 1881 zeigte G. H. 

 Darwin der zu York versammelten „British Association" ein In- 

 strument dieser Art vor, von welchem dann nachgehends auch eine 

 Beschreibung in deutscher Sprache gegeben wurde [31]. Der gewöhn- 

 liche Spiegel eines Galvanometers ist durch zwei dünne, gleichlange 

 Kokonfäden einmal mit dem unteren Ende der Pendellinse, einem 

 schweren Kupfergewicht, das andere Mal mit einer Stütze verbunden, 

 welche auf dem Fundament des das Pendel tragenden Gerüstes ange- 

 bracht ist. Bewegt sich nun das Pendel mit Bezug auf sein Funda- 

 ment, so stellt die Rotation des Spiegels um eine vertikale Axe die- 

 jenige Komponente der Pendelbewegung vor, welche in einer Ebene 

 erfolgt senkrecht zu der durch die ursprüngliche Lage der Kokonfäden 

 bestimmten. Die Beobachtung selbst vollzieht sich in ganz ähnlicher 

 Weise, wie beim Galvanometer, doch müssen die zwei Seidenfäden, 

 wenn eine sehr grosse Genauigkeit beabsichtigt ist, einander möglichst 

 nahe gebracht sein; Schraubenvorrichtungen reguliren die Empfindlich- 

 keit. Um die Oscillationen etwas zu dämpfen , Hess Darwin das 

 Pendel zu Cambridge in einer Mischung von Wasser und Alkohol 

 schwingen, wobei noch x /2oo Winkeldeviation zu konstatiren war. Was 

 nun die Beobachtungen anlangt, so liess das Pendel eine tägliche Periode 

 von Schwingungen im Mittagskreis wahrnehmen; ferner bewegte sich 

 die mittlere tägliche Lage des ersteren innerhalb mehrerer Wochen 

 nach einer bestimmten Richtung hin, wiewohl die Schwingungen nicht 

 selten durch unerklärliche Umkehrungen unterbrochen wurden. In 

 eigentlicher Ruhe war die Linse zu keiner Zeit, doch gab es Perioden 

 relativer Ruhe und wieder relativer Bewegungsstärke. Es sind hier 

 noch manche Geheimnisse aufzuklären, und zwar birgt deren der 

 Apparat selbst genug in sich; ist doch seine Reizbarkeit eine so grosse^ 

 dass selbst dann ein namhafter Ausschlag eintritt, wenn sich der Ex- 

 perimentirende um einen Schritt nähert oder entfernt. 



§. 3. Attraktionsprobleme. Nachdem wir uns nunmehr überzeugt 

 haben, wie Anziehungswirkungen durch das Experiment nachgewiesen 

 und hinsichtlich ihrer Grösse geschätzt werden können, haben wir 

 weiter danach zu fragen, wie solche Wirkungen der Rechnung zu 

 unterwerfen seien. Die für uns allein wichtige Aufgabe ist: die Wir- 

 kung eines beliebig gestalteten Körpers auf einen gegebenen Punkt 

 zu bestimmen. Der fragliche Punkt habe in Bezug auf ein recht- 

 winkliges Koordinatensystem die Koordinaten a, b, c; irgend ein Punkt 

 im Inneren des attrahirenden Körpers sei durch x, y, z bestimmt; dann 

 ist deren Distanz d — \J (x — a) 2 -f- (y — b) 2 -\- (z — c) 2 . Die Masse 

 des Elementarparallelepipeds, dessen Schwerpunkt (x, y, z) sein soll, 

 wird durch pdxdydz dargestellt, unter p die Dichte verstanden. 

 Nimmt man in (a, b, c) ein Raumelement von der Masse 1 gelegen 

 an, so lässt sich nach dem Newton'schen Gesetze die wechselseitige 

 Anziehung beider Massentheilchen anschreiben und es gilt nur noch, 

 diesen Ausdruck c-über den ganzen in Betracht kommenden Körper 

 auszudehnen. Demgemäss wird diese wechselseitige Anziehung durch 



Günther, Geophysik. I. Band. \\ 



