166 Zweite Abtheil. Allgem. mathem. u. physikal. Verhältn. d. Erdkörpers. 



Potential der Erde in Bezug auf andere Himmelskörper betrachten, so 

 reicht es hin, dieselben aus homogenen und annähernd koncentrischen 

 Schichten zusammengesetzt anzunehmen und den Unterschied der Träg- 

 heitsmomente um verschiedene Axen hinlänglich klein vorauszusetzen. 

 Mögen die Massen auch ungleich und ungleich vertheilt sein, die 



grossen Entfernungen r in der Summe l — - -| — -\ -f- . . . 1 



wirken fehlerausgleichend. Für einen Punkt der Erdoberfläche sieht 

 natürlich das Gravitationspotential ganz anders aus; namentlich ist die 

 Meeresfläche keine Oberfläche von einheitlichem geometrischem Bildungs- 

 gesetze. Denkt man sich dieselbe zunächst noch als sphäroidisch und 

 bezeichnet für einen bestimmten Punkt derselben ihren normalen Ab- 

 stand von einer — im nächsten Kapitel einlässlich zu besprechenden — 

 Hülfsfläche mit h, ferner mit (— Ü) das Potential eines über das Meeres- 

 niveau emporragenden Festlandes (mittlere Dichte 2,5), mit y die 

 Schwere und erwägt, dass jede Massenverminderung eine positive 

 Potentialdifferenz AQ, jede entsprechende Massenvermehrung an anderer 

 Stelle die negative Potentialdifferenz ( — A Q') bedingt , so kann man 



h + Ah = — (Q + AQ — AQ'), Ah = — (Aß — - Aß') 



setzen. Nimmt man an, dass ein Kontinent um eine feste Axe eine so- 

 genannte Schwengelbewegung ausführt, so muss man, um die hieraus 

 für einen gewissen Küstenpunkt resultirende Niveauveränderung zu 

 erhalten, die Potentiale des emporgehobenen und des untergetauchten 

 Theiles mit Bezug auf obigen Punkt bestimmen. Handelt es sich um 

 Sedimentablagerungen, so kann man eventuell das eine Potential ver- 

 nachlässigen ; namentlich gilt diess für die Deltabildungen, weil hier 

 das abgesetzte Material fast ausschliesslich vom Oberlaufe der Flüsse, 

 also von Orten herstammt, deren Entfernung vom Delta gross ist. 



Dieses grosse r lässt wiederum die Brüche — unter die Grenze der 



zu berücksichtigenden Grössen herabsinken [46]. Von weiteren Be- 

 merkungen dieser Arbeit werden wir späterhin, namentlich bei der 

 Strandlinienfrage, Notiz zu nehmen haben. 



Zum Schlüsse dieses Paragraphen erwähnen wir noch einer De- 

 finition, auf welche wir uns später zu berufen haben werden. Nur für 

 eine homogene Kugel laufen sämmtliche Anziehungsrichtungen in ein 

 und demselben Punkte zusammen, für andere Raumgebilde ist diess 

 nicht möglich. Gerade die kosmische Physik hat sich aber vielfach 

 mit Körpern zu befassen, welchen die erwähnte Eigenschaft zwar 

 nicht in aller Strenge, aber doch annähernd zukommt, und solche 

 Körper bezeichnet man nach englischem Sprachgebrauche als cen- 

 trobarisch. Thomson und Tait verstehen [47] unter einem harmoni- 

 schen Sphäroid ein dreiaxiges Ellipsoid, dessen Fahrstrahlen für be- 

 liebige Oberflächenpunkte von den Radien einer gewissen koncentrischen 

 Kugel nur um ein Unendlichkleines sich unterscheiden. Ein har- 

 monisches Sphäroid von beliebigem Grade n > 2 ist eine algebraische 

 Fläche nter Ordnung, die näherungs weise sphärisch gekrümmt, dabei 

 aber allerdings noch anderen Bedingungen unterworfen ist. Alle von 

 solchen Flächen begrenzten Körper sind centrobarisch. 



