188 Zweite Abtheil. Allgem. mathem. tu physikal. Verhältn. d. Erdkörpers. 



Erdkugel obwaltende Anziehung, für welche wiederum der Buchstabe g 

 eintreten möge, 



4 

 g = — . k . r . d . tu . M. 



ö 



Durch Division folgt hieraus, da M sich fortliebt, 



J*i — A J_ iL 



g r ' d ' s 2 ' 



Dem Obigen zufolge ist MK = a 2 — a 1 ==a, Mg = a 1? K : g=(a 2 — aj) : aj. 

 Wird dieser Werth in der zuletzt erhaltenen Gleichung substituirt, so 

 folgt schliesslich 



f* . S a 2 — aj _ _ _ a 2 . r a 3 . d 



, s a x a . r . s 



r, s, r x und B sind von Anfang an völlig bekannt; a 2 aber und a x ver- 

 mögen mit einer Akribie gemessen zu werden, wie nur selten bei 

 physikalischen Experimenten. Demnach verdient der Werth v. Jolly* s, 

 d== 5,692 (mit einem wahrscheinlichen Fehler =±0,068) wohl das 

 meiste Vertrauen unter allen bisher abgeleiteten, „weil", wie sich 

 Zöppritz ausdrückt [130], „das Instrument, womit die Zahl erlangt 

 ist, die Wage, unter allen physikalischen Messapparaten theoretisch 

 wie praktisch am besten bekannt und am leichtesten kontrolirbar ist." 



Völlig unabhängig von Jolly hat ein englischer Physiker, Poyn- 

 ting in Manchester, einen ähnlichen Apparat erfunden und in gleichem 

 Sinne nutzbar gemacht [131]. Er machte 11 Einzelbestimmungen und 

 fand für die mittlere Dichtigkeit der Erde Werthe zwischen 4,415 und 

 7,172, im Mittel aber, ganz wie v. Jolly, 5,69. 



Diesen Zahlwerth werden wir also von nun an dauernd festzu- 

 halten haben. Die neuere Naturlehre unterscheidet allerdings in etwas 

 zwischen den Begriffen Dichte und spezifisches Gewicht, doch hat diese 

 mehr philosophische Trennung für die Geophysik zunächst noch keine 

 Bedeutung. Unser d ist eine reine Zahl, von der nullten Dimension, 

 deren Sinn in Kürze dahin ausgesprochen werden kann: Wäre der 

 Erdball ein homogener Körper, so würde ein Kubikmeter Erdmaterie 

 dmal mehr wiegen, als ein Kubikmeter destillirten Wassers im 

 Zustande der grössten Koncentration. Die Dichte derjenigen Sub- 

 stanzen, aus welchen der unserer direkten Einsicht zugängliche Theil 

 unseres Planeten sich zusammensetzt, ist eine weit geringere, indem 

 für die ganze Erdkruste nur eine Durchschnitts-Eigenschwere = 2,5 an- 

 genommen werden darf; hieraus scheint zu folgen, dass die Dichtigkeit 

 wachsen wird, je mehr man sich von der Erdoberfläche entfernt. 



[11 Kästner, Geschichte der Mathematik, 4. Band, Göttingen 1800. S. 241. 



— [2] Chasles, Geschichte der Geometrie, hauptsächlich mit Bezug auf die neueren 

 Methoden, deutsch von Sohncke, Halle 1839. S. 348. — [3] Sir Isaac Newton's 

 mathematische Principien der Naturlehre, deutsch von Wolfers, Berlin 1872. S. 386. 



— [4] R. Wolf, Geschichte der Astronomie, München 1877. S. 466 ff. — [5] New- 

 ton's math. Princ. etc. S. 167. — [6] Isenkrahe, Das Räthsel der Schwerkraft, 

 Kritik der bisherigen Lösungen des Gravitationsproblemes und Versuch einer neuen 

 auf rein mechanischer Grundlage, Braunschweig 1879. — [7] Zöllner, Ueber die 

 Natur der Cometen; Beiträge zur Geschichte und Theorie der Erkenntniss, Leip- 

 zig 1883. S. 105 ff. — [8] Ibid. S. 127. — [9] v. Oppolzer, Ist das Newton'sche 

 Anziehungsgesetz zur Erklärung der Bewegungen der Himmelskörper ausreichend; 

 hat man Veranlassung, dasselbe nur als Näherungsausdruck zu bezeichnen? Tagebl. 



