IV, §. 11. Mechanische Erklärung der Präcession. 



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die Axe der von der Sonnengravitation bewirkten Drehbewegung auf 

 der durch Radius Vektor und Erdaxe gelegten Ebene senkrecht steht. 



Wäre die Sonne allein vorhanden, so würden in gleichen Zeiten 

 von der verlängerten Erdaxe auch immer gleiche Bögen an der schein- 

 baren Himmelskugel beschrieben werden. Nun bringt aber der Mond 

 seinerseits eine ganz ähnliche , wennschon weit weniger energische 

 Wirkung hervor, wie die Sonne, und deshalb bewegt sich der Frühlings- 

 punkt zwar stets in derselben Richtung, jedoch nicht stets mit der 

 nämlichen Geschwindigkeit, da die beiden anziehenden Himmelskörper, 

 je nach ihrer wechselnden Stellung zur Erde, sich gegenseitig in ihren 

 Einwirkungen unterstützen oder hemmen können. Man spricht deshalb 

 am Richtigsten von einer Lunisolarpräcession. 



Newton's Kalkül, so geistreich derselbe auch war — es kommt 

 darin die einzige eigentliche Integration des ganzen Werkes vor — 

 ergab doch für die Grösse der Präcession den viel zu kleinen Werth 

 von kaum 10 Sekunden, weil einzelne der nothgedrungenerweise zu 

 Grunde gelegten vereinfachenden Annahmen nicht zutrafen [204]. 

 Deshalb trat D'Alembert in einer seiner verdienstlichsten Schriften, 

 von welcher wir glücklicherweise eine gute deutsche Ausgabe besitzen 

 [205], von Neuem an das schwierige Problem heran und integrirte den 

 Differentialausdruck, welchen ihm für die Attraction des uns bekannten 

 Meniskus aufzustellen gelungen war, mit Hülfe von Methoden [206]. 

 deren nähere Kenntnissnahme der Geschichte der reinen Mathematik 

 anzuempfehlen ist. Später gab dann Laplace [207] jene Zahlen, die 

 im Grossen und Ganzen noch heute gültig sind, obwohl im Einzelnen 

 dieselben natürlich manche Verschärfung erfuhren. Nimmt man mit 

 Laplace die Lage, welche die Ekliptik am 1. Januar 1750 hatte, 

 als feste Ekliptik an, so weicht auf dieser der Frühlingspunkt unter 

 dem alleinigen Einflüsse der Lunisolarpräcession um einen Bogen zurück, 

 der durch den Ausdruck (50",37572 t — 0",000127945 t 2 ) gegeben 

 ist, wo, wie immer, t die Anzahl der verstrichenen Jahre ist. 



Ist die hier entwickelte Theorie der Präcessionsbewegung richtig, 

 so muss dieselbe auch durch den Versuch nach- 

 gewiesen werden können, und dieser Versuch 

 ist denn auch schon vielfach mit allen mög- 

 lichen Veränderungen angestellt worden. In 

 §. 8 war z. B. davon die Rede, dass Kreisel 

 in Rotation ihre Axe so lange parallel erhal- j 

 ten, doch war dabei vorausgesetzt, dass der \ 

 tanzende Kreisel sofort vertikal auf seine Unter- ?, 

 läge gestellt werde. Geschieht diess aber 

 nicht, so beschreibt der Kreisel einen Kegel- 

 mantel, genau ebenso wie die Erdaxe — vgl. 

 Fig. 47 — , und wenn auch nach und nach 

 der von der Axe des Kreisels mit der loth- 

 rechten Axe des Kegels gebildete Winkel 

 immer kleiner und kleiner wird, so ist doch 

 daran nur die im Welträume unwirksame Rei- 

 bung zwischen Axe und Basis schuld. Nicht 



minder lässt sich eine analoge Erscheinung auch beim Bohnenberge r- 

 schen Apparate nachweisen, sobald man an das Ende der Umdrehungs- 

 Günther, Geophysik. I. Band. 17 



Fig. 47. 



