II, §. G. Allgemeines über die Physik der Erdrinde. 325 



unterhalb der gut leitenden, demnach läge die Ryakohypse unter dem 

 Lande tiefer, als unter dem Meere , bei welch' letzterem sowohl die 

 grössere Wärmekapazität, als auch die gewöhnlich vorhandene Be- 

 wölkung die Ausstrahlung der Erdwärme verhindere. Behält a den 

 ihm oben beigelegten Sinn als normaler Durchschnittswert!!, während 

 p x die mittlere Seehöhe eines Erdtheiles, p 2 die mittlere Tiefe eines 

 Weltmeeres bezeichnet, so soll die Dicke der Kruste unter ersterem 

 und unter letzterem bezüglich durch (a -|- 6pi) und durch (a -\- 4p 2 ) 

 gegeben sein. Die von ihm zum Beweise seiner Thesen herange- 

 zogenen Versuche von Jannetaz vermögen jedoch keineswegs zu einer 

 so weit über ihren eigentlichen Zweck*) hinausgehenden Beweisfüh- 

 rung die Basis abzugeben. Pilar steht sogar nicht an, den Morästen, 

 Torfmooren, Waldungen, überhaupt jeder die Erdwärme zurückhalten- 

 den Bedeckung des Erdbodens einen maassgebenden Einfluss hinsicht- 

 lich der Mächtigkeit des unmittelbar darunter liegenden Krustentheiles 

 zuzugestehen* Er nimmt weiter, und wohl mit Recht, an, dass die 

 Erdkruste aus einzelnen Schollen sich zusammensetzt, und unterscheidet 

 Hebungsschollen und Senkungsschollen, erstere den Kontinenten, 

 letztere den Oceanen entsprechend und durch Mittelzonen mit Bruch- 

 linien von einander getrennt; letztere sind [56] meist geradlinig doch 

 auch krummlinig und speziell wellenförmig begrenzt, 100 m bis 100000 m 

 lang und unter den verschiedensten Winkeln zwischen 0° und 45° einfal- 

 lend. Wenn zwei vorher nächstbenachbarte Gebiete der Oberfläche da- 

 durch von einander getrennt werden, dass bei einem Neubildungsprocesse 

 von Schollen das eine der sinkenden, das andere der aufsteigenden 

 Scholle angehört, so entsteht eine Verwerfung. Suess wollte [57] 

 dieses Wort nur dann angewandt wissen, wenn blos der eine Flügel ab- 

 gesunken ist, während Pilar [58] mit Verwerfung einen die ganze Erd- 

 rinde durchsetzenden Spaltenbruch bezeichnet, durch den auch eine 

 Verschiebung der Bruchränder herbeigeführt und unter Umständen 

 das bewirkt wird, dass, wie in England, Schottland und Wales nicht 

 selten, die zeitlich verschiedensten geologischen Formationen unter dem 

 nämlichen Niveau erscheinen. Versuche, welche Pilar mit Holz- 

 prismen von trapezförmigem Querschnitt anstellte, indem er dieselben 



'"') Diese Experimente [53], wie auch die vollkommeneren von Senarmont [54], 

 hatten das Gemeinsame, dass von dem auf seine Wärmeleitungsfähigkeit zu prü- 

 fenden Körper eine dünne Platte geschliffen, diese mit einer leicht schmelzbaren 

 Substanz überzogen und nunmehr, nach Zubringung einer Wärmequelle, die Form 

 der Kurve festgestellt wurde, welche den noch nicht geschmolzenen Theil ab- 

 grenzte. Doch genügt schon die gewöhnliche Theorie zu dieser Feststellung. 

 Versteht man nämlich unter V die Temperatur, unter k x , k y , k z die den — mit 

 den Koordinatenaxen zusammenfallenden — ! thermischen Axen entsprechenden 

 Leitungskoefficienten, so ist die Differentialgleichung der stationären Wärmebewe- 

 gung im krystallinischen Mittel, je nachdem dieses isotrop oder nicht isotrop ist, 

 eine der nachstehenden beiden Gleichungen: 



d 2 V , d 2 V d 2 V n , d 2 V , , d 2 V . . d 2 V 



-; — TT + -5 — ö- H — tt = 0; k x . — — r -f k y . -3—0- + kz . , ■> = 0. 



d x 2 d y d z 2 d x 2 d y 2 d z^ 



Die Temperaturfunktion hat in diesen beiden Fällen jeweils den Werth 

 m m 



, + n und , -f n, wo m und n konstante 



yx 2 -f y 2 + z 2 V k x 2 .x 2 + k y 2 .y 2 -fk z ' 2 .z 2 ' 



Zahlen sind; entweder sind hiernach die Isothermflächen koncentrische Kugeln 

 oder aber dreiaxige, ähnliche und ähnlichliegende Ellipsoide, deren Axen sich mit 

 den thermischen Hauptleitungslinien decken [55]. 



