326 Dritte Abtheilung. Geophysik im engeren Sinne; dynam. Geologie. 



in Wasser schwimmen liess, lieferten ihm in Verbindung mit einer 

 einfachen Rechnimg*) Anhaltspunkte über den Gleichgewichtszustand 

 dieser theilweise vom Magma getragenen Hub- und Sinkschollen, doch 

 wurden weder die Reibung, noch der Seitendruck in Betracht gezogen. 

 Wir sind so von den eigentlich ryakokrustalen bereits mitten in 

 die, von jenen ersteren freilich vielfach abhängigen, intrakrustalen 

 Dislokationserscheinungen hineingerathen. Für diese letzteren brachte 

 uns die allerneueste Zeit die beiden grundlegenden Arbeiten von 

 Fish er [59] und Suess [60]. Dem Ersteren zufolge geht das Heben 

 und Senken der Schollen nicht in so relativ einfacher Weise vor sich, 

 wie sich Pilar diess zurechtlegte, man muss sich vielmehr denken, 

 dass alle Ortsflächen gleicher Dichtigkeit und gleichen Aggregatzu- 

 standes da, wo sie von einer Ortsfläche geringster Festigkeit durch- 

 schnitten werden, Ausbiegungen nach oben und unten erleiden, letzteres 

 jedoch in weit geringerem Maasse. Uns weitere Auszüge aus dem 

 Fis herrschen Werke für die betreffenden Spezialkapitel vorbehaltend, 

 erwähnen wir hier nur noch, dass der englische Geophysiker die Dicke 

 der Erdrinde sehr gering und damit die Erhebung der Ryakohypse 

 sehr hoch anschlägt. — Im Gegensatze zu Fisher, welcher dem 

 Magma und den aus diesem entweichenden Gasen und Dämpfen eine 

 Hauptrolle bei den Ortsveränderungen innerhalb der Erdrinde zu- 

 schreibt und bestimmt erklärt, dass die blosse Erkaltungs-Schrumpfung 

 nicht die zureichenden Erklärungsmomente an die Hand gäbe, stellt 

 Suess (a. a. 0.) an die Spitze seiner bezüglichen Betrachtungen den 

 für die Freunde, wie für die Gegner seiner Anschauungsweise gleich 

 beachtenswerthen Satz: „Die sichtbaren Dislokationen in dem Fels- 

 gerüste der Erde sind das Ergebniss von Bewegungen, welche aus der 

 Verringerung des Volumens unseres Planeten hervorgehen. Die durch 

 diesen Vorgang erzeugten Spannungen zeigen das Bestreben, sich in 

 tangentiale und in radiale Spannungen und dabei in horizontale 

 (d. i. schiebende und faltende) und in vertikale (d. i. senkende) Be- 



*) Bei Pilar (a. a. 0.) gestaltet sich der Kalkül viel zu verwickelt. Ein 



gleichschenkliges Trapez AB CD (Fig. 63) vom spezifischen Gewichte — schwimmt 



in Wasser (spez. Gew. = 1); bis zu welcher 

 Fig- 63. Tiefe x es eintaucht, soll berechnet werden. 



E Die beiden parallelen Seiten mit a und b, die 



Höhe mit h, die der Tiefe x entsprechende 

 Parallele mit m bezeichnend, findet man zuerst 

 durch Anwendung des archimedischen Principes 



|.|(a-fb)h = |(a + m)(h~ x). 



Nun ergänzt man das Trapez zum Dreieck ABE 

 und gewinnt, mit h' die Ergänzungshöhe be- 

 zeichnend, durch Betrachtung von zwei Paaren 

 ähnlicher Dreiecke die Proportionen h' : (h -f- h') 



= b : a und h':(h'|li-x) = b:m, woraus 



bh a h — (a — b) x t . .. 



h' = , m = ; — und schliesslich 



a — b 



= ^- b -(- b + V / } (a2 + 5b2) ) 



folgt. Für sein Beispiel a = 20, b = 4, h r= 60 berechnet Pilar x = 18,5 und 

 den entsprechenden Werth (18,5415) liefert auch unsere unverhältnissmässig ein- 

 fachere Formel. 



