II, §. 6. Bestimmung der Inklination und Intensität, 21 



Aus dem oben Gesagten erhellt^ dass die laklination auch als 

 eine Funktion der Intensität aufgefasst und sohin auf diese letztere 

 zurückgeführt werden kann. Bekanntlich verhalten sich die Quadrate 

 der Schwingungszeiten zweier gleichlanger Pendel umgekehrt wie die 

 sollicitirenden Kräfte. Behalten wir die obigen Bezeichnungen bei; 

 verstehen wir ferner unter C eine gleichzeitig von dem Trägheits- und 

 von dem magnetischen Momente der Nadel abhängige Konstante und 

 unter Tj, Ty, Tx resp. die Schwingungszeiten dieser nämlichen Nadel, 

 je nachdem wir sie im magnetischen Meridian, oder in einer gewissen 

 zu diesem senkrechten Ebene oder endlich in der Horizontalebene ihre 

 Oscillationen machen lassen, so ist 



p ^ Y ^ Y ^ 



und, nach den weiter oben getroffenen Festsetzungen, 



j T/ T/ T/ 



tangJ^^ri"; cosJ=:-^^, sm J = -^. 



Man hat also dreierlei Verfahrungsweisen zur Verfügung, um durch 

 Schwingungsbeobachtungen die Grösse J zu ermitteln. Hutt, dem 

 wir auch hier gefolgt sind, erwähnt [71], dass die Messung von Tx 

 und Ty durch Coulomb, diejenige von Tj und Tx durch Sabine, 

 endlich diejenige von Tj und Ty durch Laplace anempfohlen wurde. 

 Für das Detail der Beobachtungen und Rechnungen verweisen wir 

 auf die an Ausführlichkeit nichts zu wünschen übrig lassende Schrift 

 von Liznar [72]. 



Mit Hutt (s. 0.) kann man die Methoden zur Bestimmung der 

 Inklination, von welchen bis jetzt die Rede war, als direkte bezeichnen; 

 es giebt aber auch eine Anzahl indirekter Methoden, deren gemein- 

 samer Grundgedanke der ist, die gesuchte Grösse aus der Induktions- 

 wirkung der Erde, beziehungsweise aus der Einwirkung elektrischer 

 Ströme auf Magnete herzuleiten. Hutt hat auch diesem Cyklus von 

 Untersuchungen eine selbstständige, kritisch vergleichende Schrift ge- 

 widmet [73]. Wir verzichten auf eine Erörterung der für die heutige 

 Praxis doch kaum mehr bedeutsamen Vorschläge eines Christie, Le- 

 count, Scoresbj, Yelin*), G. G. Schmidt und verweilen nur 

 bei dem Verfahren Lamont's, welches wohl als ein typisches an- 

 gesehen werden darf [75]. Um Irrthümer zu vermeiden, erklärte es 

 dieser hervorragende Physiker für nothwendig, dass die Nadel weder 

 ummagnetisirt, noch auch nur aus ihren Zapfenlagern herausgehoben 

 werde — freilich aber gehen durch Verzichtleistung auf diese Opera- 

 tionen mehrere der bei Lösung des Problemes nicht zu entbehrenden 

 Gleichungen verloren. „Einen Ersatz für diese ausfallenden Relationen 

 verschafft sich nun Lamont durch Heranziehung eines elektrischen 

 Stromes, in der Weise, dass er die Stellung des Magneten, einmal 

 unter der Einwirkung des Erdmagnetismus allein, dann unter der ge- 

 meinsamen Wirkung des letzteren und des galvanischen Stromes be- 

 trachtet. Kehrt man den letzteren um, so erhält man eine dritte 



*) Bei Hutt stellt, wohl in Folge eines Druckfehlers, mehrmals der Name 

 Velin, doch dürfte wohl der durch eine für seine Zeit sehr verdienstliche Schrift [74] 

 über die magnetisch- elektrischen Kräfte bekannte Münchener Akademiker J. K. 

 Telin (1771 — 1826) gemeint sein. 



