I, §. 4. Aerostatisclie Grundgesetze. 83 



früher durch eine eigenthümliche Kombination von Rechnung und 

 Beobachtung eine allgemeinere Relation erhalten. Wenn nämlich T 

 und T' die absoluten Temperaturen in den Höhen h und h' bedeuten, 

 so ist nach v. Bauernfeind (wegen d, d', p, p' siehe oben) allgemein 



T' /d'\^-i /p'\^^^ /^'V 



T- = (x) =(y); =(^)- 



K und K' müssen erfahrungsgemäss bestimmt werden, und zwar hatte 



sich K = -j^, K' = 1 ergeben, so dass also wirklich die Proportion 



p' : p -= T"^ : T' 

 bereits in v. Bauer nfeind 's generellem Theoreme mit enthalten ist. — 

 Ehe wir diesen Paragraphen beenden, haben wir noch der Gesetze 

 zu gedenken, nach welchen der der Atmosphäre unter allen Umständen 

 beigemengte Wasserdampf sich richtet. Zu Anfang unseres Jahr- 

 hunderts formulirte [102] der englische Chemiker Dalton das seinen 

 Namen tragende Gesetz, welches sich in Kürze etwa so aussprechen 

 lässt : Die unsere Atmosphäre bildenden Materien, Sauer- 

 stoff, Stickstoff, Kohlensäure und Wasserdampf sind 

 ebenso vertheilt, wie sie es sein würden, wenn jeder dieser 

 Stoffe für sich allein da wäre und keiner auf den anderen 

 wirkte. Muncke bemerkt [103], dass nur wenige Gelehrte, so 

 Henry und Benzenberg, sich mit dieser Hypothese einverstanden 

 erklärt hätten, dass dagegen viele andere, Berthollet, Gough, 

 Tralles u. s.w., sofort als Gegner derselben aufgetreten wären. Den 

 schneidigsten dieser Gegner kannte aber Muncke anscheinend selbst 

 nicht; es ist diess E. G. Fischer, dessen Bekämpfung [104] Dal- 

 ton 's heute noch Beachtung verdient, obwohl er mit der sonderbaren 

 Lehre von einer zwischen Luft und Wasser bestehenden Affinität noch 

 nicht endgültig gebrochen hatte. Neuerdings widmete sich Lamont 

 einer gründlichen Prüfung der ganzen Angelegenheit und stellte dabei 

 folgende Normen auf [105]: Eine für sich bestehende Wasserstoifatmo- 

 sphäre im Sinne Dalton 's ist nicht vorhanden; dass Wasser kommt 

 in der Atmosphäre sowohl als elastischer Dampf wie auch als 

 blosser Dunst vor; der letztere bewirkt keine merkliche Vermehrung 

 des Luftvolumens, wogegen Dampf und Dunst, wenn aus einer gleich 

 grossen Wassermenge hervorgegangen, den Druck der Luft gleich- 

 massig verstärken; der Druck der trockenen Luft wird jedoch nicht 

 etwa dadurch erhalten, dass man vom Barometerstande den am Feuchtig- 

 keitsmesser abgelesenen Dunstdruck einfach subtrahirt. 



§. 5. Die Gestalt der Atmosphäre. Die alte Auffassung, dass 

 die Erde in einem Luftmeere sozusagen schwämme, ist selbstverständ- 

 lich unhaltbar. Zu wie sonderbaren Ausschreitungen dieselbe führt, 

 lehrt die Geschichte der coppernicanischen Weltordnung; waren doch 

 unter den Gegnern derselben auch Leute, die behaupteten, dass die 

 innerhalb der Lufthülle sich umwälzende Erde einen furchtbaren Sturm- 

 wind erzeugen müsse. In Wirklichkeit ist das Erdellipsoid von einem 

 abgeschlossenen Luftkörper umgeben. Um die Gestalt der Kurve 

 anzugeben, durch deren Umdrehung die jenen Körper gegen den Welt- 

 raum abgrenzende Fläche entsteht, muss man natürlich die Theorie 



