I, §. 6. Die Höhe der Atmosphäre. 87 



durch Refraktion der Lichtstrahlen zu einer Lösung unserer Aufgabe 

 zu gelangen^ als er in seine Ausgabe von Varen's ,^Geographiä ge- 

 neralis^' (vgl, I. Band, S. 15) die Problemstellung aufnahm: j,Obser- 

 vatis duabus refractionibus ad duas altitudines , invenire inde et aeris 

 altitudinem et crassitiem aeris respectu aetheris/' 



b) Die mechailisclie Methode. Während das optische Verfahren 

 uns lediglich eine noch dazu sehr tief gegriffene untere Grenze der 

 Atmosphäre lieferte^ giebt uns das mechanische Verfahren Anhalts- 

 punkte über die äusserste Grenze^ welche jene in keinem Falle über- 

 schreiten kann. Man bestimmt hier ganz einfach für einen Aequator- 

 punkt jene Entfernung vom Erdmittelpunkt^ für welche Gravitation 

 und Fliehkraft sich die Wage halten. In der Hauptgleichung des 

 vorigen Paragraphen ist ^^ = zu setzen, dann wird die gesuchte 

 Entfernung 



kM" 



Die Idee, in dieser Weise vorzugehen, rührt her von dem Schweden 

 Melanderhjelm [118], der für r den Werth von 3334 schwedischen 

 Meilen = 4833 geographischen Meilen fand. Nicht eben sehr weit 

 hievon verschieden war das Resultat Laplace's [119]: r ^ 5682 geo- 

 graphischen Meilen. 



c) Die aerostatische Methode. G. G. Schmidt gründete [120] 

 seine Berechnung auf die Annahme, dass die Grenze der Luft da zu 

 suchen sei, wo die spezifische Elasticität derselben mit der Schwere 

 im Gleichgewichte stehe. Seine Formel ergab ihm, dass unter dem 

 Aequator die Höhe der Atmosphäre 27,5, unter den Polen aber 

 27,1 Meilen betrage. 



d) Die thermodynamisclie Methode. Die Hülfsmittel der mechani- 

 schen Wärmetheorie sind zuerst von A. Ritter (vgl. I. Band, S. 320 ff.) 

 unserem Probleme dienstbar gemacht worden. Derselbe zeigt, dass, 

 einen indifferenten Gleichgewichtszustand unserer Atmosphäre voraus- 

 gesetzt, deren vertikale Erhebung vermittelst des folgenden Satzes 

 gefunden werden kann [121]: „Die Wärmequantität, welche einer bis 

 auf den Nullpunkt der absoluten Temperatur abgekühlten Luftmasse 

 mitgetheilt werden müsste, um dieselbe bei konstantem atmosphärischem 

 Gegendrucke in denjenigen Zustand der Atmosphäre überzuführen, in 

 welchem deren unterste Schicht sich befindet, bildet das Wärmeäqui- 

 valent für diejenige mechanische Arbeit, welche erforderlich sein würde, 

 um ebendieselbe Luftmasse bis zur Grenze der Atmosphäre empor- 

 zuheben.^' Ritter hält es nicht für unwahrscheinlich, dass, wenn man 

 die in die Rechnung eingehenden Konstanten schärfer, als es bisher 

 möglich war, zu bestimmen vermöchte, man für das unsere Atmosphäre 

 darstellende Gemisch von Wasserdampf, Sauerstoff, Stickstoff und 

 Kohlensäure eine Höhe erhalten würde, welche von der für eine reine 

 Wasserdampfatmosphäre bereits ermittelten — 349000 m — nicht 

 weit abweiche [122]. Für diese Zahl aber spricht ein sofort anzu- 

 gebender und sehr gewichtiger Grund. 



Abend dämmenmg darauf hin, dass in einer Höhe von etwa 10 Meilen eine un- 

 gewöhnlich rasche Abnahme in der Dichte der Luft stattfindet.'' 



