VI, §. 4. Allgemeine Theorie der Luftbewegung auf der rotirenden Erde. 195 



ein indifferenter^ wenn die genannte Temperatur abnähme gleich 

 0^993° ist." Für theilweise oder ganz mit Wasserdampf gesättigte 

 Luft ändert sich natürlich die Konstante 0,993°. — Bis jetzt ward 

 der Allgemeinverständlichkeit halber angenommen, dass die Bewegung 

 in einer regelrecht nach allen Seiten abgegrenzten Säule vor sich gehe, 

 während die angrenzenden Partieen gar nicht in Mitleidenschaft ge- 

 zogen würden. Selbstverständlich ist das thatsächliche Verhalten der 

 Natur ein minder einfaches, die dem Erdboden zugeführte überschüs- 

 sige Wärme bedingt eine allgemeine Cirkulationsbewegung, welche 

 Supan [19] ganz gut als Luftauflockerung bezeichnet. Das 

 Wesen dieses Processes, den wir allstündlich sich vor unseren Augen 

 abspielen sehen, ist zuerst von Hann ganz klar aufgefasst worden [20]. 

 Während die unmittelbar erhitzten Luftschichten sich ausdehnen und 

 in die Höhe steigen, sinken die kühleren oberen Partieen herab, und 

 so pflanzt sich nach und nach die Erwärmung durch alle Theile fort. 

 In Folge dessen werden, zumal wenn die Wärmezufuhr für den Boden 

 fortdauert, die über dem Lande gelagerten Luftschichten gegen die 

 oberen emporgehoben und heben diese letzteren selbst empor. Jene 

 isobarischen Flächen, deren Durchschnittskurven mit dem See- 

 spiegel wir weiter oben als isobarische Linien kennen gelernt haben, 

 Flächen also, die bei gleichförmiger Vertheilung der Temperatur voll- 

 kommen geoidisch sein müssten (vgl. I. Band, S. 198 ff.) heben sich über 

 den erwärmten Stellen und senken sich gegen das kühlere Terrain; 

 es entsteht ein Gefälle nach letzterem hin, und die Luft fliesst in den 

 dorthin führenden Richtungen ab. 



Nehmen wir zunächst an, die besonders erwärmte Stelle sei ein 

 Punkt oder doch nur ein Kreis von ungemein kleinem Radius, dann 

 entsteht senkrecht über diesem Punkte eine lokale barometrische De- 

 pression, es wächst der Druck von hier aus stetig nach allen Seiten 

 hin, und so müssen sich die Isobaren als koncentrische Kreise um die 

 zuerst erwärmte Stelle herumlegen. Die, wie wir vorhin sahen, oben 

 abfliessende Luft wird durch einen Saugungsprocess in die leer ge- 

 wordene oder doch nur mit verdünnter Luft gefüllte Gegend herein- 

 gezogen und strömt unten nach dem Punkte der grössten Erwärmung 

 hin. Für die Grösse der Druckdifferenzen giebt das Maass der 

 Gradient (vgl. I. Band, S. 292), welcher für einen bestimm- 

 ten Punkt Grösse und Richtung der stärksten Druckände- 

 rung angiebt*). Um jedoch den Einfluss der Erdrotation mit zu 

 berücksichtigen, muss man sich in jedem Punkte der bewegten Luft- 

 masse eine Kraft gleich 2 a) v sin ß angebracht denken, wo v die Ge- 

 schwindigkeit des betreffenden Punktes, w die Winkelgeschwindigkeit 

 der Erde, ß endlich die Polhöhe bedeutet; die Entstehung dieses Aus- 

 druckes ist im I. Bande (S. 221 ff.) so ausführlich behandelt worden, 



*) Eine von Ferrel angegebene Formel zur Berechnung des Gradienten ist 

 von Strachan dahin abgeändert worden [21]: 



vP 



sin ß -f V cos ß \ P' 



G 



/ ar 



br cos ß / 



Hier ist G der Gradient der Windbewegung für einen Aequatorgrad , ß wieder 

 die Breite, r der Krümmungskreis der Isobare, P der Luftdruck am Beobachtungs- 

 orte, P' der Luftdruck am Meeresniveau, a und b je eine empirische Konstante. 



