YI, §. 4. Allgemeine Theorie der Luftbewegung auf der rotirenden Erde. 197 



Allein diese von der Rechnung fehlerlos bezeugte Thatsache ist dennoch 

 unverträglich mit dem wirklichen Verhalten in der Natur, welche keine 

 Sprünge kennt, und es muss deshalb ein Grenzgebiet allmähligen 

 üeberganges geben. — 



Ein völlig unveränderliches Windsystem, wie wir es bisher an- 

 genommen haben, ist nun allerdings niemals vorhanden, die Depression 

 hat vielmehr immer einen wechselnden Charakter, und das Depressions- 

 gebiet wandert, mit oft ziemlich grosser Geschwindigkeit, über die 

 Erde hin, indem eben nicht Temperatur und Dichtigkeit des vertikalen 

 und des horizontalen Luftstromes mit einander übereinstimmen. Wenn 

 z. B. die Temperatur auf der einen Seite der hinzuströmenden Luft 

 eine höhere ist, als auf der entgegengesetzten, so wird am ersten Orte 

 das Gebiet des aufsteigenden Luftstromes vergrössert, am anderen ver- 

 kleinert. Bei wandernden Cirkulationen erhalten die Isobaren natürlich 

 eine andere Gestalt, als bei ruhenden, und aus diesen gestaltlichen 

 Aenderungen kann man auf die Bewegungsrichtung schliessen. Die 

 Analyse lässt in diesem Falle die Isobaren als geschlossene Kurven von 

 elliptischer Form erkennen *). Viel weiter als bis zur Erklärung 

 dieser freilich recht einfachen, aber doch für die ganze Aufgabe grund- 

 legenden Verhältnisse hat der gegenwärtige Zustand der höheren Ma- 

 thematik noch nicht vorzudringen gestattet. 



Besonders wichtig ist die Untersuchung der sogenannten Träg- 

 heitsbahn, d. h. die Bestimmung derjenigen Kurve, welche ein mit 

 gleichförmiger Geschwindigkeit Vq sich bewegendes Luftmolekül auf 

 der sich drehenden Erde beschreibt. Was v. Baeyer, Ohlert und 

 Finger hiefür geleistet haben, ist uns aus dem I. Bande (S. 223) 

 erinnerlich; neuerdings sind noch die Arbeiten von F. Roth [25] und 

 Bruns [26] hinzugekommen. Der Letztgenannte beweist, dass, obwohl 

 es ungerechtfertigt wäre, die Reibung a priori unberücksichtigt zu 

 lassen, trotzdem die von der Erdumdrehung verursachte Azimutalab- 

 lenkung sich als von der Reibung gänzlich unbeeinflusst herausstellt. 

 Am eingehendsten aber hat sich mit diesem Probleme wohl Sprung 

 beschäftigt, zuerst in einer besonderen Abhandlung [27], sodann aber 

 in einer Studie von allgemeinerem Charakter, die uns noch mehrfach 

 begegnen wird. Die Gleichungen der Trägheitskurven nehmen aller- 

 dings verwickelte Formen an. Sind r und f die Polarkoordinaten eines 

 Punktes, der an sich mit der gleichförmigen Geschwindigkeit Vq auf 

 einer mit der Winkelgeschwindigkeit w rotirenden Scheibe fortschreitet, 

 während die kürzeste Entfernung der Fortschreitungsrichtung vom 

 Scheibenmittelpunkte durch a ausgedrückt wird, so ist die Trägheits- 

 bahn eine spiralige Kurve mit der Gleichung [28] 



Vr' — a^ 



arc tang 



0) / 2 , 7Ü 



*) Für Nordamerika, wo Luftbewegungen und Witterungsverliältnisse am 

 ersten einen typischen Charakter annehmen, hält sich Loomis zur Formulirung 

 nachstehenden Satzes berechtigt [23] : „La forme moyenne des isobares pres du 

 eentre de la tempete" — diess ist eben die fortrückende Erwärmungsstelle — 

 „peut etre regardee comme une ovale irreguliere, dont la longueur est sensible- 

 ment double de la largeur." In der Lage der grossen Axen waltet jedoch, unserem 

 Gewährsmanne zufolge [24], nicht die allermindeste Regelmässigkeit ob. 



