n, §. 4. Batliometrisclie Methoden. 



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Siemens'schen Bathometer auch im Hinblick auf anderweite geo- 

 physikalische Fragen innewohnt, verweilen wir bei der an einen authen- 

 tischen Bericht [44] sich anlehnenden Charakteristik des Instrumentes 

 etwas länger. In einem stählernen Rohre, welches an beiden Enden 

 je eine schalenförmige Erweiterung besitzt, befindet sich eine Queck- 

 silbersäule. Die untere Schale ist durch ein dünnes Wellblech von Stahl 

 verschlossen, welches in seiner Mitte auf einem in einem horizontalen 

 Kreuze sitzenden Zapfen aufruht und mittelst desselben von zwei 

 stählernen Spiralfedern, welche mit der Quecksilbersäule an Länge 

 übereinstimmen, getragen wird. Durch diese Anordnung ist das In- 

 strument den Temperatureinflüssen so gut wie ganz entzogen. Es 

 wird nun an einem Universalgelenke so aufgehängt, dass es vertikal 

 verbleibt und seinem Quecksilbercy linder blos in vertikaler Richtung 

 Schwankungen verstattet. Die Ganghöhe der Schraube und die Distanzen 

 der am Rande angebrachten Theilstriche sind so gewählt, dass je ein 

 Skalentheil einer Aenderung der Schwere entspricht, welche auf einen 

 Faden Tiefe entfällt. Da Seewasser wesentlich geringere spezifische 

 Schwere besitzt, als Erde, so darf vorausgesetzt werden, dass auf dem 

 Ocean die Anziehung sich minder energisch kundgiebt, als auf dem 

 Festlande ; in welchem Maasse, das wird die nachfolgende Ueberlegung 

 lehren. C (Fig. 66) ist der Mittelpunkt der Erdkugel vom Radius 

 R, FE ist ein Kugelkreis vom Mittelpunkt N, 

 so dass in der Figur CN J_ FE die Kugel 

 in einem von E und F gleichweit abstehenden 

 Punkte Q trifft. Um N als Mittelpunkt seien 

 zwei Kreise mit den Halbmessern NP = x 

 und NPi = X -f- dx beschrieben; wie stark 

 ist dann die Anziehung, welche ein ringför- 

 miger Streifen von der Breite dx und von 

 der Höhe dh, unter h die Strecke NQ ver- 

 standen, auf Q ausübt? Unter Voraussetzung 

 homogener Massenvertheilung von der Dichte 

 1 ist das Massenelement dM des Streifens 

 = 27ÜX dx dh, und da, wenn <^ NQP mit 

 h tg (p ist, so ist auch 



bezeichnet wird, x 



dM 



2;uh^ tg (p d^ dh 



cos 



Die Entfernung des Streifens von Q ist =PQ = e = h sec (p, somit 



ist die in die Vertikalrichtung fallende Attraktionskomponente 



j . dM .cos 9 ^ . , -- 



dAi = ^ ^ =: 271 sm (p d(p dh. 



e 



Integrirt man, mit tp, den Winkel FQN = EQN ausdrückend, von 



bis (fi, so wird die vertikale Attraktionskomponente der fraglichen 



Schicht, da EQ = ^R . NQ ist, 

 /dAi = /2t: sin ^ dtp dh = — 2:: 



dh 



cos (p 



='^H'-y2Ky 



e- 



Die auf QC normal wirkenden Elementaranziehungen heben sich 

 weils auf, die Gesammtanziehung der Kalotte mit Rücksicht auf Q 

 ist also 



