UI, §. 3. Hypothesen über das Dichtigkeitsmaximum des Meerwassers. 351 



Nachweis geführt worden, dass diese Identität in Wahrheit gar nicht 

 vorhanden sei. Marcet (1819), P.Erman (1827 und 1837), G. Kar- 

 sten (1845), V. Neumann (1861) hatten sich, gestützt auf Experi- 

 mente, in diesem Sinne vernehmen lassen, allein das Gewicht der vor- 

 erwähnten Namen Hess alle diese Stimmen nicht recht aufkommen, 

 und Mühry gab [9] zwar zu, dass ein Dichtigkeitsmaximum des Meer- 

 wassers bereits bei einem Kältegrade liege, allein er glaubte aus seiner 

 Theorie der Meeresströmungen den Schluss ziehen zu müssen , das& 

 noch ein zweites Maximum zwischen 0^ und 4'^ gelegen sein müsse. 

 Heute kann diese Frage als eine zum Abschlüsse gebrachte gelten, 

 und dass dem so, ist hauptsächlich das Verdienst von L. Weber,, 

 Rosetti und Zöppritz. Der Erstgenannte legt dar, dass man durch 

 dreierlei Methoden die dem Maximum entsprechende Temperatur finden 

 könne: durch die galvanometrische Methode Exn er 's, durch die 

 Abkühlungsmethode und durch die hydrodynamische Me- 

 thode [10]. Bei letzterer, die auf Joule zurückgeht, werden zwei Ge- 

 fässe neben einander gestellt, die unten durch eine verschliessbare Eöhre, 

 oben durch eine Rinne mit einander verbunden sind. Sind die in 

 beide Gefässe eingefüllten Flüssigkeiten ungleich dicht, so muss, wenn 

 die untere Verbindung hergestellt ist, in der oberen Rinne ein Strom 

 von der leichteren zur schwereren Flüssigkeit hinübergehen, und wenn 

 trotzdem kein solcher Strom bemerklich ist, während doch die in die 

 beiden Gefässe eingeführten Thermometer verschieden hoch stehen, so 

 liegt der Temperatur ti des einen dieser Thermometer ebensoviel über 

 der Temperatur t^, des Dichtigkeitsmaximums, wie die Temperatur ta 



des anderen Thermometers darunter liegt. Es ist somit t^, = — (tj -\- t^). 



Anders ging Rosetti vor [11]. Sein Dilatometer hat die Gestalt 

 eines grossen Thermometers. Das getheilte Rohr ist an dem - einen 

 Ende verbunden mit einem cylindrischen Gefässe, am anderen mit 

 einem Trichter, auf welchen ein abgeschlifi'ener Glashut passt. Man 

 bestimmt die Kapazität des Apparates bei 0^, ebenso sein Gewicht 

 und das der Luft, endlich den kubischen Ausdehnungskoefficienten und 

 die Kapazität zwischen zwei Theilstrichen. Hierauf füllt man den 

 Apparat mit der zu untersuchenden Flüssigkeit, lässt ihn solange im 

 Eisbade stehen, bis die Flüssigkeitssäule stabil bleibt und liest nun 

 sowohl an dem Rohre, als auch an dem in das Bad eingetauchten 

 Thermometer ab. Jetzt wiegt man das Ganze, subtrahirt von dem 

 ermittelten Gewichte dasjenige des leeren Apparates und erhält so 

 das Gewicht Pt der Flüssigkeit, welche bei der Temperatur t bis zum 

 Theilstriche n reicht. Ist Vt deren Volumen, dt die Dichte, so ist 

 dt = Pt : Vf Wenn nun die Kapazität des Apparates bis zum Theil- 

 striche bei 0° durch Ro und der mittlere kubische Ausdehnungs- 

 koefficient zwischen 0° und t" mit k bezeichnet wird, so ist Rt =^ 

 Ro (1 -f" kt). Endlich sei 11 das Gewicht des zwischen zwei Theilstrichen 



enthaltenen Quecksilbers, D dessen Dichte, dann ist — ^r— das Volumen 



zwischen den zwei Theilstrichen, und wenn die Flüssigkeit bis zur nten 



Abtheilung hinaufreicht, so ist 



^^ ^ , nll ^ ,^ , , . , nll , Pt . D 



