372 Sechste Abtheilung. Oceanographie und oceanische Physik. 



fehlt. Wir verweisen den^ der die von Newton, Laplace, La- 

 grange, Plana, Bidone, Poisson, Caiichy u. A. erzielten und 

 freilich oft mehr das mathematische als das eigentlich physikalische 

 Interesse auf sich ziehenden Resultate kennen lernen will; auf Muncke's 

 treffliche Bearbeitung [2] und verweilen nur kurz bei den Angaben von 

 Flaugergues [3] und&erstner [4]; auf diese letztere wurde eine 

 eigene Konstruktionsmanier von Dämmen gegründet. ^Nach Flau- 

 gergues ist der hintere Theil der Welle, von der Spitze des Berges 

 an gerechnet, parabolisch gekrümmt, der vordere dagegen nach einer 

 Kurve, die er eine Begleiterin der Cykloide nennt; nach Gerstner 

 ist die Krümmung von einer Spitze bis zur anderen eine gemeine oder 

 eine geschleifte Cykloide" [5]*). Darin trifft die Theorie jedenfalls 

 das Richtige, dass hohe Wellen nur in Gewässern von grösserer Tiefe 

 sich bilden können; es verwandeln sich nämlich jener zufolge die cykloi- 

 dischen Bahnen in unendlicher Tiefe in horizontale Gerade. lieber 

 das Fortschreiten der Wellen giebt jedoch keine der genannten Theo- 

 rieen eine vollkommen befriedigende Erklärung. 



Wenn eine Wasserwelle an eine feste Wand anstösst, so findet 

 eine Reflexion derselben statt, und in der reflektirten Welle geht Berg 

 oder Thal voran, je nachdem in der einfallenden Berg oder Thal an 

 erster Stelle war; der Vorgang ist somit der umgekehrte, wie bei 

 einer Seilwelle. Auch ist der Reflexionswinkel dem Einfallswinkel 

 gleich. Nicht minder findet unter den geeigneten Umständen auch 

 eine Brechung und Beugung der Wellen statt (s. den akustischen 

 Nachweis ersterer Erscheinung auf Seite 89 dieses Bandes). Wenn 

 endlich zwei Wasserwellen aneinander stossen, so interferiren sie, 

 d. h. gleichartige Phasen verstärken, ungleichartige vernichten sich 

 gegenseitig. Interferenz ist auch wesentlich bei der in der Randnote 



■-'0 Für den Fall, dass man es mit einer einzigen periodischen Bewegung 

 zu thun hat, welche nicht in eine begrenzte Anzahl von Bewegungen verschiedener 

 Perioden zerlegt werden kann, ist die Kurvengleichung neuerdings von Bous sin esq 

 und St. Venant in anderweiter Form hergeleitet worden [6]. Die Welle als in 

 einer einzigen Ebene liegend vorausgesetzt, wird das rechtwinklige Koordinaten- 

 system so gelegt, dass die Axe der x in dieser Ebene horizontal, die Axe der z 

 also vertikal ist. Die Tiefe der sonst unendlich ausgedehnten Wassermasse sei 

 konstant = H, die halbe Wellenlänge sei = L. Dann soll, wenn Xq, Jq die Koordi- 

 naten eines gewissen Fixpunktes bedeuten, jene Gleichung die folgende Gestalt 

 haben: 



(x-Xo)2 . Sm^ "^ (z— Zo)' . Sm2^ 



^(H-Zo) ^,^0 T^(H— Zo) 



Cos^ "", "'' Sin 



L L 



wo h die Wellenhöhe bezeichnet. Die in Cyrsiv gedruckten Funktionen Sin 

 und Cos haben für eine gleichseitige Hyperbel von der halben grossen Halb- 

 axe 1 genau denselben Sinn, wie ihn sin und cos für einen Kreis vom Radius 1 

 besitzen. Die Bahn ist in diesem Falle eine elliptische. — Für eine Woge der 

 angedeuteten Art, welche als ein Ganzes für sich zu betrachten ist, hat die 

 französische Sprache das Wort „houle". Wohl angeregt durch die Arbeit von 

 St. Venant, hat es Mottez [7] unternommen, die Bewegung in einer solchen 

 isolirten Woge synthetisch zu verfolgen, und es ist ihm gelungen, verschiedene 

 Sätze der Wellenlehre , deren wir oben gedachten, mit elementaren Beweisen zu 

 versehen. Namentlich sucht er die Gründe darzulegen, welche dafür maassgebend 

 sind, dass verhältnissmässig kleine Meereswogen bei der Annäherung an die Küste 

 eine unheilvolle Intensität erhalten können [8]. 



