IV, §. 6. Die Theorieen der Gezeiten in ihrer historischen Entwickelung. 389 



tasmen ernstlicher Beachtung zu würdigen. Systematisch findet man 

 diese Theorie „des athmenden Erdkörpers" in einer Schrift von Hugi 

 [98] entwickelt. 



Sehr viel Aufsehen machte ihrer Zeit eine Arbeit Whewell's [99]^ 

 durch welche das in so vielen Zweigen der Erdphysik als nutzbar er- 

 kannte Princip der graphischen Darstellung auch für die Gezeitenlehre 

 verwerthet werden sollte; schon 1833 war von ihm ein erster „Essay 

 towards a first approximation to a map of cotidal lines" erschienen, 

 und Lubbock, ein gewiegter Mathematiker, gieng mit Eifer auf diese 

 neue Untersuchungsmethode ein [100]*). Alle Punkte des Meeres, resp. 

 der Meeresküsten, für welche das Hochwasser genau zur nämlichen 

 Zeit eintrat, wurden durch Kurven verbunden, welche eben Wh e well 

 Kotidaliinien, H. Berghaus aber Isorachieen (igoq gleich, 

 pa)(ia Fluth) und L e i p o 1 d t [102] Homopleroten (von TuXYjpoöv füllen) 

 zu nennen vorschlugen. WhewelFs Zweck war dabei, zu erweisen, 

 dass die grosse Fluthwelle der Erde, von welcher wir oben zusammen- 

 fassend sprachen, wirklich eine einheitliche Woge (im Sinne des er- 

 wähnten französischen Kunstwortes) sei, im Pacifik entspringe und sich 

 alsdann nach dem indischen und atlantischen Ocean hinüber fortpflanze. 

 Doch nahm der Erfinder dieser Linien später selbst diese aus dem Ver- 

 laufe seiner Kurven erschlossene Theorie zurück, wie sie denn auch 

 mit keiner der beiden zur Zeit maassgebenden Auffassungen des Ge- 

 zeitenphänomenes in Einklang zu bringen ist. Zur Orientirung über 

 das Fortschreiten der Fluthwelle innerhalb eines bestimmten Meeres- 

 beckens verbleibt übrigens den Homopleroten ein gewisser unbestreit- 

 barer Werth. 



§. 7. Die statisclie Theorie der Fluthersclieiiiuiigen. Wir haben 

 uns soeben überzeugt, dass erst durch Laplace der wirklich statt- 

 findenden Bewegung des Wassers auch die er- 

 forderliche kalkulatorische Rücksicht gegönnt ^^' '"" 

 ward. Bis zu ihm herrschte uneingeschränkt /''"^^"X 

 die von Newton begründete statische Theo- f M \ 

 rie der Gezeiten, welche dem natürlichen Vor- \ // ' 

 gange allerdings nicht eigentlich entspricht, \/j / 

 gleichwohl aber schon um deswillen nicht // 

 entbehrt werden kann, weil die dynamische V L 

 Theorie nur als eine Reihe an der vori- / / 

 gen angebrachter Korrektionen sich darstellt. X{~/\ 

 Wir geben nunmehr ein Bild dieser ersteren /^ A ^/ \ 

 und stützen uns dabei auf W. Thomson [103], (Vi 

 von dem auch die jetzt allein übliche Namen- \ JS j 

 gebung herrührt. \ y 



Eine allseitig homogene und gleichmässig ^--^___.^^ 

 tiefe Flüssigkeit lagere sich um einen ellipsoidi- 



schen, aber nur wenig von der Kugel abweichenden Kern herum, 

 der in Fig. 76 mit E bezeichnet ist. Ein weit entfernter Körper M 



*) Wer die jetzt allerdings antiquirten, früher aber des höchsten Ansehens 

 sich erfreuenden Ansichten der englischen Forscher an der Quelle kennen lernen 

 will, findet alles Nöthige in Germar's deutscher Bearbeitung, die von Nürn- 

 berger in dessen bekanntes astronomisches Lexikon aufgenommen worden ist [101]. 



