420 Sechste Abtheilung. Oceanographie und oceanische Physik. 



eines Oberflächenantriebes in die Tiefe im Verlaufe einer 

 gewissen Zeit liefert. Es ergiebt sich nämlich nun der fundamentale 

 Satz: Wird für die Einwirkung eines mit gleicher Stärke und 

 in gleicher Richtung unaufhörlich wirkenden Windes auf eine 

 Flüssigkeitsmasse ein hinreichend langer Zeitraum zur Ver- 

 fügung gestellt, so ist kein Punkt der Tiefe vor dem schliess- 

 lichen Erreichtwerden durch jene Aktion geschützt. Wie diess 

 zugeht, übersehen wir am besten an der Hand eines zweiten Aufsatzes 

 von Zöppritz [112], in welchem die Betrachtungen seines Vorgängers 

 in ein mehr elementares Gewand gehüllt erscheinen. 



Wird eine durch zwei Parallelebenen von äusserst geringem Ab- 

 stände begrenzte Menge einer tropfbaren Flüssigkeit, eine sogenannte 

 Schicht, in einer selbst zu jenen Ebenen parallelen Richtung mit 

 konstanter Geschwindigkeit fortbewegt, so erhält die ihr nächst an- 

 liegende Schicht, die mit der ersteren in molekularem Zusammen- 

 hange steht, ebenfalls einen Bewegungsimpuls, und zwar wird die aus 

 diesem sich ergebende Geschwindigkeit für die zweite Schicht in dem 

 Maasse wachsen, je länger die Bewegung der ersten Schicht andauert. 

 Die Geschwindigkeit der zweiten Schicht nähert sich derjenigen der 

 ersten mehr und mehr. Wie die erste auf die zweite, so wirkt diese 

 zweite Flüssigkeitsplatte auf eine dritte, die dritte zieht eine vierte 

 in Mitleidenschaft, und dieser Vorgang der Bewegungsübertragung 

 findet erst dann sein Ende, wenn er die ganze Masse durchlaufen hat. 

 Die von der Reibung ausgeübte beschleunigende Kraft ist unabhängig 

 vom Drucke und proportional der Geschwindigkeitsdifferenz. Zwei 

 benachbarte, d. h. nur durch den unendlich kleinen Abstand i von 

 einander getrennte Schichten haben somit auch nur eine unendlich 

 kleine Geschwindigkeitsdifferenz A, und man kann dann die durch die 

 Flüssigkeitsreibung für die Flächeneinheit bedingte Beschleunigung 

 dem Quotienten A : ^ proportional setzen. Um also die Gesamratbe- 

 schleunigung herzustellen, müssen wir diese Grösse noch mit einem 

 Faktor f, mit dem Koefficienten der inneren Reibung, multi- 

 pliciren. Da, wo die Flüssigkeit an eine Wand angrenzt, die irgend 

 einem anderen Stoffe von sonst beliebiger Beschaffenheit angehören 

 möge, tritt an die Stelle des obigen Faktors ein anderer, der Koeffi- 

 cient der äusseren Reibung. Durch die Bemühungen von 

 O. E. Meyer [113], Obermayer [114], Haughton [115] u. A. 

 sind die Werthe dieser Koefficienten für eine grosse Anzahl tropfbarer 

 und elastischer Flüssigkeiten bestimmt worden*). 



Nun betrachte man einen gegebenen Meerestheil als eine zwischen 

 zwei horizontalen Ebenen von unbegrenzter Ausdehnung eingeschlossene 

 Wassermasse, deren unterste Schicht einer festen Wand anliegt, deren 

 Oberfläche dagegen durch einen konstanten Dauerwind und durch die 

 Adhäsion der Wassertheilchen an die bewegten Lufttheilchen in einen 

 bestimmten Bewegungszustand versetzt werde. Wird auch, da der 

 Wind einen Wellenschlag zuwege bringt, dieses ideale Verhältniss in 

 Wirklichkeit nur annähernd erreicht, so ist doch diese Annäherung 

 gerade für die wichtigste Erdgegend, für den Tropengürtel nahezu 



*) Das Verhältniss des inneren Reibungskoefficienten zum äusseren ist der 

 Glci tungskoefficient der Flüssigkeit bezüglich der abschliessenden Wand [116]. 



