III, §. 5. Tliatsächl. über die fortschreit. Bewegung des Gletschereises. 547 



linie am schnellsten^ während umgekehrt z. B. das Mer de Glace nach 

 unten zu rascher fliesst. Im ersteren Falle drängt das sich nachschiebende 

 Eis die tieferen Theile seitlich auseinander^ es entstehen Lateralbe- 

 wegungen, die sich vielleicht sogar nahe der Mitte zu einer rein 

 vertikalen Bewegung zusammensetzen [100]. Dass die Bewegung von 

 oben nach unten zu ziemlich rasch an Intensität verliert, ist durch 

 TyndalTs Beobachtungen sicher nachgewiesen. Auch an der Ober- 

 fläche fällt, wie schon aus unserer obigen Tabelle erhellt, die Linie 

 der Maximalbewegung nicht mit der Gletscheraxe zusammen* 

 in Fig. 102 stellt ABCDE die erstere, FGH die letztere so dar, wie 

 Tyndall [101] dieses Verhältniss 



darstellt. Heim ist es gelungen, Fig. 102. 



ziemlich scharfe und allgemeingül- 

 tige geometrische Beziehungen zwi- 

 schen beiden Kurven nachzuweisen , „ ^ 

 [102]; entsprechende Gesetze regeln \^ ^ ^«_^-''' ^^,^^____^'^-— 4;' ^^ 

 ihm zufolge [103] auch das Verhält- ^ 

 niss der Geschwindigkeit zur Form 



und Grösse des Gletscherquerschnittes. Diese Einengungen des Querschnit- 

 tes sind oft, zumal beim Suldener Gletscher, ausnehmend beträchtlich, 

 und es müssen damit nach bekannten hydraulischen Sätzen ebenso 

 beträchtliche Veränderungen der Strömungsgeschwindigkeit korrespon- 

 diren. Eigentlich rückläufige Bewegungen lassen sich für kurze Zeit- 

 räume nur unmittelbar an den Rändern nachweisen, nach Pf äff 's 

 Ansicht sind sie auch sonst nicht unmöglich, kommen aber nur in 

 streng lokaler und zeitlicher Begrenzung vor [104]. Aus den Dia- 

 grammen des genannten Forschers geht hervor, dass die Bewegung 

 alles eher als eine gleichförmige ist, doch ist sie ebensowenig eine 

 ruckweise, vielmehr erfolgt sie kontinuirlich [105]. 



Dem allen zufolge ist die Analogie zwischen der Bewegung eines 

 Gletschers und derjenigen einer schwerflüssigen Masse unverkennbar. 

 Damit allein ist allerdings noch kein völlig bestimmtes Urtheil aus- 

 gesprochen, denn die schwerflüssigen Massen zerfallen [106] selbst 

 wieder in zwei Klassen: in die zähflüssigen oder viskosen, bei 

 welchen die innere Kohäsion die innere Reibung (S. 420 dieses Bandes) 

 überwiegt, die auf Druck plastisch reagiren und „Fäden ziehen^' (Sjrup), 

 und in die dickflüssigen, bei welchen das arithmetische Verhält- 

 niss von Kohäsion und Reibung das umgekehrte ist, die auf Druck 

 sich ähnlich, wie die viskosen, äussern, die aber stärkeren Zug gar 

 nicht vertragen können*). „Die Beobachtungen über die Spaltenbildung 



*) Die Theorie der Bewegung solcher Körper bietet natürlich insoferne 

 besondere Schwierigkeiten, als auf sie die Fundamentalgleichungen der Hydro- 

 dynamik (S. 392 dieses Bandes) nicht direkt anwendbar sind. Für den Fall, dass 

 nur zwei Dimensionen zu berücksichtigen sind, hat St. Venant [107], für den 

 Fall, dass auch noch die dritte Dimension hinzukommt, hatLevy [108J die fünf, 

 resp. neun Relationen aufgestellt, welche als die Grundgleichungen der 

 Plastikodynamik gelten müssen. Werthvolle Beiträge zur Begründung dieser 

 neuen mechanischen Theildisciplin liefern auch Tresca's Untersuchungen der bei'm 

 Stempeln der Metalle vor sich gehenden Molekularveränderungen [109] und noch 

 mehr diejenigen desselben Autors über den Ausfluss der Metalle [110], von denen 

 der offizielle Bericht sagt [111] : „Mr. Tresca vous presente aujourd' hui les epures 

 des coupes faites dans les jets de matieres ductiles". Es muss aus den überaus 



