GRAPHIQUE POUIÎ L ETUDE DE DEUX CARACTÈRES FLUCTUANTS /5 



longueurs associées à la largeur 5. - De même pour la lar- 

 geur limite maxima correspondant à la longueur indiquée par 

 le pôle inférieur, on choisira la valeur la plus élevée donnée 

 par les points fig'uratifs situés soit à l'extérieur du rectangle, — 

 soit sensiblement sur le côté, — soit à l'intérieur, à une distance 

 eorespondant à une longueur plus grande d'un millimètre au 

 plus. De ces valeurs, la plus grande est 7, associée à une lon- 

 gueur plus petite (17,5) que celle indiquée par le pôle : c'est 

 elle qui sera choisie. 



Pour le pôle supérieur, le choix des valeurs limites sera fait 

 naturellement par le même procédé, sauf qu'on prendra la valeur 

 la plus petite, puisque dans ce cas, on cherche deux limites infé- 

 rieures. 'Ces limites mininia sont : pour la longueur, 32, valeur 

 donnée par l'abscisse d'ordonnée 14, extérieure au rectangle; 

 pour la largeur, 8, valeur donnée par l'ordonnée d'abscisse 45, 

 intérieure. 



Ces quatre valeurs jointes aux quatre précédentes (arrondies), 

 déterminent les six sommets du champ théorique hexago- 

 nal (fig. 9, L P H l p h). On a ainsi pour coordonnées de ces 

 points : 



17,9 et 7 32 et 13 — 45,8 et 13: Pôle supérieur 



Pôle inférieur : 17,9 et 5 — 31 et 5 45,8 et 8 



Voilà donc défini un champ total théorique au moyen du 

 dixième des valeurs mesurées. Ce champ laisse en dehors de lui, 

 17 points figuratifs (dont 7 ayant une valeur différant de un 

 demi-millimètre ou de moins des valeurs comprises dans le 



17 

 champ). Le rapport ~~ —- 0,065 nous donne la proportion, 



« l'indice », des valeurs aberrantes du champ total mesuré par 

 rapport à ce channp théorique. Si l'on continuait à marquer sur 

 le graphique de nouveaux points figuratifs correspondant à de 

 nouvelles mesures, la probabilité est pour cette proportion des 

 valeurs aberrantes aux valeurs incluses, reste à peu près la 

 même tant qu'on ne change pas de matériel ; cet indice exprime 

 donc bien l'approximation du champ théorique au champ réel. 

 Toutefois, en raison de l'irrégularité des couples aberrants en 

 fréquence comme en valeur, on ne peut compter qu'un nouveau 

 matériel semblable au premier donnerait rigoureusement les 

 mêmes coordonnées pour limiter le champ. Mais on peut assu- 

 rer une meilleure compensation des variations extrêmes et par 



