32 C. M. GULDBERG OG P. WAAGE. OM DEN CHEMISKE AFFINITET. 



Dissociation foregaar i Analogi med en Vædskes Fordampning, idet 

 tu repræsenterer Dampenes Maximum af Spændkraft. 



Vi har ovenfor forudsat, at det faste Stof bestaar af 3 Be- 

 standdele A, B og C; man kan med Lethed udvide Formlerne til 

 at gjælde for et hvilketsomhelst Antal Bestanddele. Endvidere er 

 ovenfor forudsat, at det faste Stof ved Dissociationen spalter sig i 

 gasformige Bestanddele. Ligningerne vedblive at gjælde, ogsaa for 

 det Tilfælde, at det faste Stof ved Dissociationen spalter sig i de 

 gasformige Bestanddele A, B og G samt desuden i andre faste Be- 

 standdele. Disse faste Bestanddele ville nemlig optræde med con- 

 stante Masser, hvis Størrelse er ubekjendt, men som kan tænkes 

 at indgaa i Koefficienten k. 



Vi vil nu betragte det generelle Tilfælde, at Dissociationen af 

 det faste Stof foregaar i et Rum, hvori der forud tindes givne 

 Mængder af de gasformige Bestanddele A, B og C. I Ligevægts- 

 tilstanden vil da de virksomme Mængder af de gasformige Stoffe 

 være lig Summen af de oprindelige Mængder og af de ved Disso- 

 ciationen fremkomne Mængder. 



Betegnes Masserne i Ligevægtstilstanden med p' q' r', saa har 

 man ifølge Ligning (19) 



p' a b^ r^ — f(t). 

 Ved Division med Lign. (19) erholdes 



(?)*(-?/ (0- .•<->• 



For at anvende denne Ligning vil vi indføre Trykkene. Vi vil 

 antage, at der af Stoffene A og B forud findes Mængderne p og 

 q , hvorimod Stoffet C ikke er tilstede. Det af p og q frembragte 

 Tryk være tt , saa er ~ = h (p -f q ). 



Det i Ligevægtstilstanden herskende Tryk, frembragt af samt- 

 lige gasformige Stoffe A, B og C, være tc', saa er 

 -' = h (p' + q' + r'). 



Nu er 



P' — Po = q' — q = *_ = P' + q' + r' — (Pq + q ) = rJ — r > 

 a $ y n nh 



