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Berührungsfläche zweier Mittel von verschiedener Dichte, 

 ein Theil der vibratorischen Bewegung reflectirt, und der 

 andere Theil durchgelassen und in dem zweiten Mittel 

 fortgepflanzt wird *). Wir haben dadurch erklärt, wie 

 das Licht, bei seiner Ankunft an der Oberfläche eines 

 durchsichtigen Körpers in zurückgeworfene und durchge- 

 lassene Strahlen getheilt wird ; aber wir haben noch keine 

 Rechenschaft von den Gesetzen gegeben, denen ihre Rich- 

 tungen unterworfen sind. Diefs' wollen wir gegenwärtig 

 versuchen, und dabei die Erklärung auf die einfachsten 

 Betrachtungen zurückführen. Die etwas complicirten Ent- 

 wickelungen, die zu einein ganz allgemeinen und stren- 

 gen Beweise erforderlich sind, mögen hier der Kürze 

 aufgeopfert werden. 



Es seyen (Taf. III. Fig. 1.) ED und FG zwei 

 einfallende Strahlen, und zwar ausgegangen von einem 

 und demselben Undulationscentrum , welches ich als un- 

 endlich entfernt annehme, so dafs diese Strahlen unter 

 sich parallel sind. AB sey die reflectirende Ebene. 

 Durch den Punkt G ziehe man die gerade Gl senk- 

 recht eesen die Strahlen ED und FG; diefs wird die 

 Richtung der einfallenden Welle seyn, im Augenblicke wo 

 sie in G die reflectirende Fläche trifft. Nach dem Huy- 

 ghen 'sehen Satze können wir jeden durch diese Welle 

 successiv erschütterten Punkt, wie G und D, als Er- 

 schütterungsmittelpmikte betrachten, welche, wenn sie iso- 

 lirt wirkten, nach allen Seiten Strahlen, und zwar von ver- 

 schiedener Intensität aussenden würden. Es wäre ohne 

 Zweifel sehr schwierig das Gesetz zu entdecken, nach 

 welchem ihre Intensität rings imi den strahlenden Punkt 



") Man kann über diesen Gegenstand die schöne Abhandlung des 

 Hrn. Poisson über die Reflexion der Wellen an der Berüh- 

 rungsfläche zweier elastischen und an Dichte ungleichen Mitteln 

 zu Rathe ziehen; man findet daselbst einen strengen Beweis die- 

 ses allgemeinen Satzes. 



