211 



zender, und wenn er sich dem Parallelismus mit den 

 einfallenden Strahlen nähert, ist die Reflexion eben so 

 regehnäfsig und fast eben so lebhaft, als wenn er völ- 

 lig polirt gewesen wäre. Man sieht, dafs in diesem Ver- 

 suche die Schiefe des Spiegels dasselbe bewirkt, wie die 

 Verringerung der Unebenheiten seiner Oberfläche. Der 

 Grund davon ist leicht einzusehen. Die Unebenheiten 

 stören nämlich die Regeknäfsigkeit der Reflexion nur in 

 so fern, als sie die durchlaufenen Wege ungleich machen; 

 und es läfst sich leicht auf geometrischem Wege erwei- 

 sen, dafs diese Ungleichheiten um so kleiner werden, je 

 gröfser die Schiefe der Strahlen ist. 



Voif der Refraction. 



Wenden wir jetzt auf die Refraction die Interferen- 

 zen an, durch welche wir die Gesetze der Reflexion er- 

 klärt haben. 



Es sey Taf. III. Fig. 2. AB die Trennungsfläche 

 zweier Mittel, in welchen sich das Licht mit ungleicher 

 Geschwindigkeit fortpflanzt Ich nehme auch hier an, dafs 

 die einfallenden Strahlen FG und ED von einem un- 

 endlich entfernten Gegenstande ausgehen, und folglich 

 einander parallel seyen. Um die Schlüsse zu vereinfa- 

 chen, werde ich überdiefs nur die Wirkungen derjenigen 

 Elementarstrahlen untersuchen, welche, in Bezug auf das 

 Intervall G D, oder auf andere Gröfsen derselben Ord- 

 nimg, in einem unendlich grofsen Abstände von AB ge- 

 brochen werden. Durch den Punkt G ziehe ich Gl 

 senkrecht gegen die einfallenden Strahlen; dann wird Gl 

 die Richtung der einfallenden Welle seyn, oder, mit an- 

 deren Worten, die correspondirenden Undulationsbewe- 

 gungen der beiden einfallenden Strahlen werden in G 

 imd in / gleichzeitig anlangen. ID ist also die Strecke, 

 welche der Strahl ED mehr als der andere durchlaufen 

 mufs, um zur Oberfläche zu gelangen. Betrachten wir eben 

 so die beiden gebrochenen Elementar-Strahlen, welche von 



O 2 



