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und senkrecht gegen den Hauptschnitt gestellt werden. 

 Nach diesem geschickten Physiker ist eine Dicke von 

 mehreren Millimetern , selbst von mehreren Centimetern 

 erforderlich, damit, beim Bergkrystall oder Gyps, die be- 

 wegliche Polarisation in die feste Polarisation übergehen 

 könne; wenigstens dann, wann der Parallelismus der 

 Eintritts- und Austrittsflächen die; immer von fester Po- 

 larisation begleitete, Trennung der gewöhnlichen und un- 

 gewöhnlichen Strahlen verhindert. Wenn aber die Flä- 

 chen parallel sind und die Dicke der Platte nicht über 

 die angegebenen Gröfsen hinausgeht, so sind die hindurch 

 gegangenen Lichtth eilchen, statt nach dem Hauptschnitt 

 und senkrecht gegen denselben polarisirt zu seyn, viel- 

 mehr definitiv nach der ursprünglichen Polarisationsebene 

 oder nach dem Azimuth 2z polarisirt, je nachdem die 

 Axen durch ihre letzte Oscillation nach der ersten oder 

 nach der zweiten Ebene geführt worden sind, oder sie 

 diese bei ihrem Austritt vollendet oder blofs ange- 

 fangen haben; wenigstens verhalten sie sich, nach Hrn. 

 Biot, in dem Rhomboeder, welcher zur Analyse des 

 ausfahrenden Lichtes dient, immer so, als wenn sie ihre 

 letzte Schwingung vollendet haben. 



Die Dauer dieser Schwingungen oder die Dicke des 

 Krystalls, in welchem diese Schwingungen geschehen, ist 

 constant für die Lichttheilchen derselben Art, und verän- 

 dert sich von einer Art zur andern proportional mit den 

 Längen der Accesse. 



Gehen wir jetzt den Folgerungen aus dieser Theo- 

 rie nach, und betrachten den Fall, wo die beiden Hälften 

 einer Gypsplatte, von einem oder zwei Millimeter Dicke, 

 vor zwei Spiegeln von schwarzem Glase in der Bahn der 

 reflektirten Strahlen aufgestellt sind. Nehmen wir an, 

 dafs die Spiegel die gehörige Stellung zur Erzeugung der 

 Fransen haben, und überdieis gegen die vom Lichtpunkte 

 ausgesandten Strahlen unter einen Winkel von 35° ge- 

 neigt sind, damit sie diese Strahlen, ehe sie in die Kry- 



