341 



es auch nicht das wahrscheinlichste war, immer sehr nahe 

 an die Wahrheit brachte. — Inzwischen ist statt der bis- 

 herigen Theorie der Bewegung eines Körpers in einer 

 Flüssigkeit hier eine andere substituirt worden, aus wel- 

 cher sehr verschiedene lleductionen der Pendellängen auf 

 den leeren Raum folgen. 



Man hat nämlich sich der Vorschrift, welche New- 

 ton gegeben hat, die beschleunigende Kraft, welche ein 

 in einer Flüssigkeit bewegter Körper durch die Schwere 

 erfährt, seiner relativen Schwere gleich angenommen., oder 

 wenn m seine Masse ist, m) die Masse der aus dem Wege 



gedrängten Flüssigkeit =s , Hierdurch wird die 



bewegende Kraft m — m' auf die materiellen Punkte im 

 Körper vertkeilt; allein das System, dessen Bewegung 

 man betrachtet, besteht nicht aus dem Körper allein, 

 sondern aus dem Körper und der Flüssigkeit ; es läfst 

 sich daher nicht rechtfertigen, dafs man die durch die 

 Bewegung des Körpers erzeugte Bewegung der Flüssig- 

 keit unberücksichtigt gelassen hat. 



Die Differentialgleichung der Bewegung eines Pen- 

 dels in einer Flüssigkeit, welche in der Abhandlung ge- 

 geben ist, zeigt, dafs die lebendige Kraft des Pendels, 

 durch die Einwirkung der Flüssigkeit, um die Summe 

 der Producte jedes Theilchens derselben in das Quadrat 

 seiner Geschwindigkeit, vermehrt werden mufs. Ausser- 

 dem mufs die bewegende Kraft, welche das Pendel er- 

 fährt, von der bisherigen Vorschrift abweichend in Rech- 

 nung gebracht werden, immer wenn das Pendel aus he- 

 terogenen Theilen zusammengesetzt ist: die. Wirkung der 

 Schwere ist nämlich stets gegen den Schwerpunkt der 

 Masse gerichtet , die der Luft gegen den Schwerpunkt 

 der äufseren Figur des Pendels, welche beide nur bei 

 einem homogenen Pendel, oder wenn es aus heteroge- 

 nen Theilen besteht, im Falle der symmetrischen Ver- 

 keilung um den Schwerpunkt, zusammenfallen. 



