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übergab, und in einem Nachtrage, den ich derselben im 

 Januar 1818 hinzufügte, war es mein Hauptzweck, den 

 Einflufs dieser verschiedenen Umstände zu erklären, und 

 die Gesetze des Phänomens durch allgemeine Formeln 

 darzustellen, welche für beide Bilder die Intensität der 

 verschiedenfarbigen Strahlengattungen geben. Ich werde 

 jetzt diese Theorie auseinandersetzen, und dabei die ihr 

 zum Grunde liegenden Sätze beständig aus den Versu- 

 chen herleiten. Um die Erscheinungen möglichst zu ver- 

 einfachen, werde ich überdiefs annehmen, dafs das an- 

 gewandte Licht homogenes sey. 



Wenn man die von einem Lichtpunkte divergirend 

 ausfahrenden Strahlen durch Reflexion an einem, auf der 

 Rückseite geschwärzten Spiegel, polarisirt, und sie dann 

 durch zwei Rhomboeder von gleicher Dicke gehen läfst, 

 welche hinter einander aufgestellt sind, und zwar so, dafs 

 ihre Hauptschnitte unter sich rechtwinklig und zugleich 

 unter 45° gegen die Reflexionsebene geneigt sind; so 

 können, wie bekannt, die beiden Lichtbündel, welche 

 durch diese zusammengefügten Rhomboeder entstehen, 

 nur dann Fransen hervorbringen, wenn man sie auf eine 

 gemeinschaftliche Polarisationsebene zurückführt, mittelst 

 eines dritten Rhomboeders oder einer Glassäule, die man 

 vor oder hinter der Loupe aufgestellt hat. Die vorteil- 

 hafteste Richtung für den Hauptschnitt des dritten Rhom- 

 boeders ist die, worin er einen Winkel von 45° mit den 

 Hauptschnitten der beiden andern Rhomboeder macht, 

 weil dann jeder der beiden Bündel, die aus diesen her- 

 austreten, sich gleichmäfsig unter die gewöhnlichen und 

 ungewöhnlichen Bilder vertheilt, welche das dritte Rhom- 

 boeder erzeugt; und diese Gleichheit der beiden Wellen- 

 systeme, welche sich in jedem Bilde interferiren , giebt 

 den Punkten der vollständigen Discordanz die gröfstmög- 

 liche Dunkelheit. Sie sind sogar vollkommen schwarz, 

 wenn das angewandte Licht völlig homogen war. 



Wenn man, bei so eingerichtetem Apparate, irgend 



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