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einen Punkt der Fransengruppe befrachtet, z. B. denje- 

 nigen, welcher die Mitte einnimmt, und an welchem die 

 beiden Bündel eines jeden Bildes gleiche Wege zurück- 

 gelegt haben ; so bemerkt man, dafs das gewöhnliche Bild 

 hier das Maximum seiner Helligkeit besitzt, wenn der Haupt- 

 schnitt des Rhoniboeders parallel ist der ursprünglichen 

 Polarisationsebene, die ich hier zur gröfseren Bestimmt- 

 heit als horizontal liegend voraussetze, und dafs dagegen 

 im ungewöhnlichen Bilde derselbe Punkt vollkommen 

 schwarz ist, d. h. dafs er alles Lichtes beraubt ist. Diefs 

 Licht kommt indefs wiederum zum Vorschein, wenn man 

 das Rhomboeder dreht, und nimmt in dem Maafse an In- 

 tensität zu, als der Hauptschnitt sich von der horizonta- 

 len Richtimg entfernt. Beträgt die Neigimg desselben 

 45 ° , so ist das Licht dieses Punktes eben so stark in 

 dem. ungewöhnlichen Bilde wie in dem gewöhnlichen; 

 wenn endlich der Hauptschnitt senkrecht steht, verschwin- 

 det es im gewöhnlichen Bilde gänzlich, und zugleich er- 

 reicht es im anderen das Maximum seiner Intensität. 



Man sieht also, dafs das gesammte, in diesem Punkt 

 vereinigte Licht alle Kennzeichen einer vollständigen Po- 

 larisation nach der Horizontalebene darbietet. Wenn man 

 nun denjenigen Punkt betrachtet, welcher, in dem Gange 

 beider Lichtbündel, einem Unterschied von einer Yiertel- 

 Undulation entspricht, so findet man, dafs er, beim Dre- 

 hen des Rhomboeders, in beiden Bildern immer gleiche 

 Intensität behält, und dafs das Licht daselbst sich so ver- 

 hält, als wenn es vollkommen depolarisirt wäre. Geht 

 man hierauf zu einem Punkte über, der in dem Gange 

 beider Wellensysteme einem Unterschiede von einer hal- 

 ben Undulation entspricht; so findet man ihn im gewöhn- 

 lichen Bilde völlig schwarz, und im ungewöhnlichen Bilde 

 auf dem Maximum der Helligkeit, sobald der Hauptschnitt 

 des Rhomboeders horizontal liegt; steht dieser aber ver- 

 tical, so wird jener Punkt im ungewöhnlichen Bilde völ- 

 lig schwarz, und im gewöhnlichen Bilde erreicht er das 

 Annal. d. Physik. B. 88. St. 3. J. 1828. St. 3. A a 



