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das Krystallblättchen in zwei Theile theilt, von denen 

 der eine die gewöhnliche Refraction erleidet und eine 

 neue Polarisation nach CO erhält, und der andere die 

 ungewöhnliche Refraction erfährt, und nach der Ebene 

 CE', senkrecht auf C O, polarisirt wird. Der erste Bün- 

 del sey durch Fo, und der zweite durch Fe bezeich- 

 net. Bei dein Durchgange durch das Rhomboeder theilt 

 sich Fo, der nach CO polarisirt ist, in zwei andere 

 Wellensysteme, von denen das eine nach dem Haupt- 

 schnitt CS polarisirt ist und hier durch Fo-\-o' bezeich- 

 net sey, und das andere nach der senkrechten Ebene 

 CT polarisirt ist und Fo-$-e' genannt werden mag. 

 Eben so theilt sich der nach CE' polarisirte Theil Fe 

 im Rhomboeder in zwei Wellensysteme, von denen das 

 eine, durch Fe-\-o' bezeichnet, nach CS polarisirt ist, 

 und das andere, Fe-i-e 1 genannt, nach C Ti polarisirt ist. 



Wenn man die Bewegung der Polarisationsebenen 

 der beiden Lichtbündel Fo-\-o' und Fe-$-o', welche zur 

 Bildung des gewöhnlichen Bildes beitragen, verfolgt (und 

 sie dabei von einer einzigen Seite ihres gemeinschaftli- 

 chen, in C projicirten Durchschnitts her betrachtet), so 

 sieht man, dafs sie, die ursprünglich von CP ausgegan- 

 gen sind, sich von einander entfernt haben, um die Rich- 

 tungen CO und CE 1 einzunehmen, und dafs sie sich 

 darauf in CS vereinigt haben. In diesem Falle entspricht 

 nun das gewöhnliche Bild genau dem Unterschied der 

 Wege, welche die, zum Krystallblättchen herausgegange- 

 nen, gewöhnlichen und ungewöhnlichen Strahlen in dem- 

 selben Augenblick durchlaufen haben. 



Verfolgt man eben so den Gang der Polarisations- 

 ebenen der beiden Lichtbündel Fo-i-e' und Fe-+-eJ, 

 welche das ungewöhnliche Bild ausmachen, so sieht man, 

 dafs sie beide von CP ausgegangen sind, und, nachdem 

 sie in dem Krystallblättchen die Richtungen C O und CE' 

 angenommen haben, sie hierauf, statt sich zu nähern, noch 

 fortfahren weiter aus einander zu gehen, bis sie sich, in 



