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die Richtungen C T und C T 1 , in ihre beiderseitige Ver- 

 längerung gestellt haben. Mithin mufs man, zufolge der 

 so eben gegebenen Regel, dem Unterschiede zwischen 

 den von beiden Wellensystemen durchlaufenen Wegen 

 eine halbe Undulation hinzufügen, oder, was auf dasselbe 

 hinausläuft, bei einem von beiden das Zeichen der Oscil- 

 lationsbewegungen umändern, wenn man nach der Interfe- 

 renzformel das Wellensystem berechnen will, welches aus 

 der Vereinigung dieser beiden Lichtbündel hervorgeht. 



Man sieht also, dafs die Sachen gerade so gesche- 

 hen, als handelte es sich um die Combination von Kräf- 

 ten, welche in der Ebene der Figur, d. h. senkrecht gegen 

 die Strahlen, nach deren Polarisationsebenen oder senkrecht 

 gegen diese Ebenen gerichtet sind. Denn die Componen- 

 ten der beiden Kräfte CO und CE>, welche sich in CS 

 vereinigen, würden dasselbe Zeichen haben, wie die bei- 

 den Lichtbündel Fo-\-o' und Fe+o 1 , welche daselbst 

 vereinigt sind, und die beiden andern Componenten C7 

 und C T 1 , welche im entgegengesetzten Sinne wirken, müfs- 

 ten mit den entgegengesetzten Zeichen versehen werden. 



Das Princip der Erhaltung der lebendigen Kräfte 

 setzt voraus, dafs die beiden Bilder complementär zu 

 einander seyn müssen; aber es giebt nicht an, welches 

 von ihnen beiden dem Unterschiede zwischen den durch- 

 laufenen Wegen geradezu, und welches diesem Unter- 

 schiede erst nach Hinzufügung einer halben Undulation 

 entspricht. Deshalb habe ich die Thatsachen zu Hülfe 

 gezogen, und aus den Versuchen des Hrn. B i o t die vor- 

 hin gegebene Regel abgeleitet. Man kann sie übrigens 

 auch aus den Versuchen mit den beiden Rhomboedern 

 entwickeln. 



Sie erklärt, weshalb zwei Bündel directen Lichtes, 

 welche gegen einander rechtwinklig polarisirt worden sind, 

 keinen sichtbaren Einflufs auf einander ausüben, wemi 

 man sie mit Hülfe einer Glassäule oder eines Kalkspath- 

 Rhomboeders auf eine gemeinschaftliche Polarisationsebene 



