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schenra tun, welcher die correspondirenden Punkte der 

 beiden Wellensysteme trennt. Die grofsen Buchstaben 

 P. O und P. JE' zeigen den succcssiven Gang der Pola- 

 risationsebene eines jeden Lichtbündels, um die Anwen- 

 dung der vorhin gegebeneu Regel zu erleichtern. 



Jedes der beiden Wellensysteme wird sich, durch 

 die Wirkung des Kalkspaths, in zwei andere th eilen, und 

 so werden im Ganzen vier Lichtbündel entstehen, zwei 

 aus dem ersten und zwei aus dem andern Wellensysteme, 

 nämlich folgende: 



cos i. cos (i — s)F Q . Q i cos i. sin (i — s)F , e , 



P. O. 8. P. O. T. 



sin i. sin(i — s)F _±. t sini. cos(i — s )F e , e i 



P. E'. S. P. E'. TL 



Der erste bildet mit dem dritten das gewöhnliche 

 Bild, und der zweite mit dem vierten das ungewöhnli- 

 che. Berechnen wir zunächst die Intensität derselben. 



Aus dem Gange der Polarisationsebenen, welcher durch 

 die grofsen Buchstaben unter den Formeln angedeutet ist, 

 sieht man, dafs der zweite und vierte Lichtbündel, nach- 

 dem sie auf eine gemeinschaftliche Polarisationsebene zu- 

 rückgeführt sind, um eine halbe Undulation verschieden 

 seyn müssen , unabhängig von dem Unterschiede o — e 

 zwischen den durchlaufenen Wea;en. Man mufs also zu 

 o — e eine halbe Undulation hinzufügen, oder, was auf 

 dasselbe hinausläuft, das Zeichen eines der Ausdrücke, 

 welche die Intensität oder den gemeinschaftlichen Factor 

 der Oscillationsgeschw indigkeiten darstellen, umändern. 

 Es handelt sich also darum, die Resultante zweier Wel- 

 lensysteme zu finden, deren Gang -Unterschied o — e ist, 

 und deren Oscillationsgeschwindigkeiten respective die In- 

 tensitäten besitzen: 



F. cos i. sin(i — s) und — F. sini. cos(i — s) 



Wendet man hier die allgemeine Formel an, wel- 

 che ich in einem Auszüge aus meiner Abhandlung über 



