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die Diffraction in den Annales de chimie et de physigue, 

 T. XL p. 258. gegeben habe, nämlich: 



A 2 =a 2 + ö' 2 -b-2aaicos27r f-^-J 



in welchen a und a 1 die Intensitäten der Oscillationsge- 

 schwindigkeiten der beiden Wellensysteme bezeichnen, 

 2tt den Umfang eines Kreises, dessen Radius =1 ist, 

 c die Differenz der durchlaufenen Wege, und A die Länge 

 der Undulation ; so findet man für die Intensität des homo- 

 genen Lichtes im ungewöhnlichen Bilde: 



F 2 cos 2 i.sin 2 (i — 5)+«« 2 i.cos 2 (i — s) 



L t t t f / o e \~\ 



— 2 sin i. cos i. sin (i — s ) cos ( i — s ) sin 2 7T ( — - — j 



oder: 



F 2 ( — cos i. sin ( i — s ) + sini. cos (i — s Y) 2 



*- . . ... . / /o— 



-\-2smi.cosi.sin(i — s)cos(i — s)l 1 — cos2tt[ — — 



oder endlich: 



F 2 sin 2 s-\-sin2i.sin2(i — s)sin 2 7rf — - — J 



Macht man eine ähnliche Rechnung über die bei- 

 den Lichtbündel, aus welchen das gewöhnliche Bild be- 

 steht, und erwägt man dabei, dafs die beiden Ausdrücke 

 F. cos i. cos (i — s) und F. sin i.sin (i — s), wegen des 

 Ganges der Polarisationsebenen, gleiches Zeichen haben 

 müssen; so findet man für die Intensität des Lichts im 

 gewöhnlichen Bilde: 



F 2 \ cos 2 i — sin2i.sin2(i — s)sin 2 7r( — - — J 



Diefs sind die allgemeinen Formeln, welche die In- 

 tensität jeder homogenen Lichtart in den gewöhnlichen und 

 ungewöhnlichen Bildern geben, und zwar in Function der 

 Undulationslänge und des Unterschiedes o — e zwischen 

 den Wegen, welche die durch das Krystallblättchen ge- 

 gangenen Strahlen zurückgelegt haben. Kennt man die 

 Dicke des Blättchens und die Geschwindigkeit des ge- 



