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wohnlichen und ungewöhnlichen Strahles in demselben; 

 so wird es leicht seyn, o — e zu bestimmen. Im Gyps, 

 im Bergkrystall und in den meisten mit doppelter Strah- 

 lenbrechung begabten Krystallen, erleidet o — e durch die 

 Verschiedenheit der Natur der Strahlen nur sehr geringe 

 Veränderungen ; so dafs man sie als eine constante Gröfse 

 betrachten kann, wenigstens bei den Krystallen, welche 

 wir hier betrachten, bei denen nämlich die Dispersion 

 der doppelten Strahlenbrechung sehr gering ist in Bezug 

 auf die doppelte Strahlenbrechung. 



"Wenn man, nachdem man den Gang -Unterschied 

 o — e berechnet hat, denselben nach einander durch die 

 mittlere Undulationslänge einer jeden der sieben Haupt- 

 gattungen von farbigen Strahlen dividirt, und diese ver- 

 schiedenen Quotienten folgeweise in den obigen Formeln 

 substituirt; so erhält man die Intensität einer jeden far- 

 bigen Strahlengattung in den gewöhnlichen und ungewöhn- 

 lichen Bildern, und man kann alsdann die Farbe dieser 

 Bilder mit Hülfe der empirischen Formel bestimmen, wel- 

 che Newton zur Auffindung der Farbe gegeben hat, die 

 aus irgend einem Gemische verschiedener Strahlen von 

 relativ bekannten Intensitäten hervorgeht. Diefs ist zum 

 wenigsten alles, was man bis jetzt aus der Theorie ab- 

 leiten kann, und hinsichtlich des übrigen, hat man die 

 empirische Construction von Newton zu Hülfe zu neh- 

 men, die, wenigstens für die sieben Hauptabtheilungen 

 der Farben, ziemlich wohl mit der Erfahrung überein- 

 stimmt. 



Nehmen wir die obigen Formeln wieder auf, und 

 lassen den gemeinschaftlichen Factor JF 2 fort, welche man 

 als Einheit der Lichtintensität annehmen kann. 

 Gewöhnliches Bild: 



cos" 1 s — sin2i.si?i2(i — s)cos 2 7r f — - — J 



Ungewöhnliches Bild: 



sin 2 s + sin 2 i. sin2(i — s ) sin 2 TT ( — - — ■ J 



