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weil alsdann cos 2 7r( — — J und sin 2 TT f — — J beide 



gleich £ werden, beide Bilder also gleiche Intensität er- 

 halten, und zwar immer, in welches Azimuth man auch 

 den Hauptschnitt des Rhomboeders drehen mag. Man 

 kann sich davon durch die, vorhin gegebenen, allgemei- 

 nen Formeln überzeugen, wenn man darin setzt: 



z'=45° und sin 2 7r[ — — ) = !• 



A 

 denn alsdann wird: 



das ungewöhnliche Bild .... sin 2 s + ^cos2s-=z^. 



und das gewöhnliche Bild . . . cos 2 s — ^cos2sz=.^ 

 Eben so ist es leicht aus den allgemeinen Formeln 

 zu ersehen, dafs, welchen Werth auch i haben mag, das 

 ungewöhnliche Bild für s = o verschwindet, wann o — e 

 gleich Kuli oder gleich einer geraden Zahl von halben 

 Undulationen ist; und, dafs dieselbe Gröfse für s = 2i 

 Null wird, sobald o — e einer ungeraden Zahl von hal- 

 ben Undulationen gleich ist, dafs also das gesammte Licht, 

 im ersten Fall, nach der ursprünglichen Ebene polarisirt 

 ist, und, im zweiten, nach dem Azimuth 2i; während 

 bei allen intermediären Werthen von o — e keins der 

 Bilder vollständig verschwindet, wie man auch den Haupt- 

 schnitt des Rhomboeders drehe. Alle diese Folgerungen 

 aus der Theorie werden durch die Erfahrung bestätigt. 



Wenn man das polarisirte Licht durch mehrere 

 Krystallblättchen gehen läfst, deren Hauptschnitte sich auf 

 beliebige Weise kreuzen, so werden die Erscheinungen 

 zwar weit verwickelter, können aber dennoch leicht nach 

 derselben Theorie berechnet werden. Das einfallende 

 Licht theilt sich zunächst in dem ersten Blättchen in zwei 

 Wellensysteme, deren Oscillations-Intensitäten man durch 

 das Mal us 'sehe Gesetz bestimmt, so wie deren relative 

 Lagen durch ihren Gang -Unterschied, wie wir es bei 

 einem einzigen Blättchen bereits gethan haben. Hierauf 

 theilt sich, in dem zweiten Blättchen, jedes dieser Wel- 



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