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Wendet man die Methode der kleinsten Quadrate 

 hierauf an, so findet man für die Dichten die Gleichung : 



d<v = 1 — 0,0001474. t — 0,000006026. t 2 

 wo d^ die Dichte bezeichnet, welche der in Reau- 

 mur 'sehen Graden ausgedruckten Temperatur t entspricht. 

 Durch Differenziren der Gleichung überzeugt man sich, 

 dafs zwischen den Glänzen der Beobachtung ( + 8° und 

 — 3°) die Dichte kein Maximum erreichen kann. Die 

 Gleichung giebt zwar ein Maximum für — 12° R. ; allein 

 es ist klar, dafs für so weit aufserhalb der Beobachtung 

 liegende Temperaturen der analytische Ausdruck nicht 

 mehr genau seyn kann. 



Die obigen Gewichte und die aus ihnen abgeleiteten 

 Dichten sind das Ergebniis mehrerer Reihen von Beob- 

 achtungen, die hier ohne Unterschied und Ausnahme, 

 nach den Temperaturen geordnet, zusammengestellt sind. 

 Die Uebereinstimmung zwischen den Beobachtungen, wel- 

 che gleichen Temperaturen entsprechen, kann zugleich 

 die Vorzüglichkeit der Methode und die Zuverlässigkeit 

 der erhaltenen Resultate beweisen. 



Es ist sehr wichtig zu bemerken, dafs bei der Beob- 

 achtung, welche bei — 3 Ü ,00 gemacht wurde, sich nicht 

 die geringste Spur von Eis gebildet haue, was nur da- 

 durch möglich war, dafs man die Flüssigkeit in völliger 

 Ruhe erhielt. Läfst man, nachdem einmal zwischen — 2°,3 

 und 2°, 5 die Bildung von Eis an den Wänden- des Ge- 

 fäfses begonnen hat, die Kältemischung anhaltend auf die 

 Lösung wirken, so schreitet die Eisbildung am Boden 

 fort, ohne dafs dadurch die Wägungen gestört werden; 

 allein der flüssig gebliebene und über dem Eise befind- 

 liche Theil der Lösung erreicht kein Maximum der Dichte, 

 sondern verdichtet sich in's Unbestimmte, und die Incre- 

 mente dieser Verdichtung sind sehr verschieden von denen, 

 welche man zwischen -f-8° und — 2° beobachtet. Un- 

 ter solchen Umständen habe ich gesehen: 



