518 



Bezeichnet man die Verlängerung des Drahts, wie 

 vorhin, mit act, so hat man, da die Zunahme seiner 

 Länge der Erhebung h gleich ist, 



act=h 



Das Volumen des in Wasser getauchten Theils wird, 

 nach dieser Verlängerung, seyn ab(l — ß), wenn man 

 immer mit b(l — ß) das bezeichnet, was der Querschnitt 

 senkrecht gegen die Länge geworden ist, und dabei bei 

 dem Versuch des Hrn. Cagniard, gegen diese Länge, 

 die Mveaudifferenz des Wassers vernachlässigt, d. h. 2 mra ,5 

 gegen 2 m ,03. Das Volumen des eingetauchten Theils, wel- 

 ches ursprünglich gleich ab war, wird sich also um ab ß 

 verringert haben; und da diese Volumendifferenz durch 

 die Menge des nach der Verlängerung gesunkenen Was- 

 sers ersetzt worden ist, so hat man, wenn diese Was- 

 sermenge mit c 1 bezeichnet wird: 

 abß = c' 



Elmiinirt man a und b zwischen diesen drei Glei- 

 chungen, so kommt 



ß= C 'a 



' c 



und da Hr. Cagniard c 1 halb so grofs wie c gefunden 

 hat, so erhält man ß = ^cL, was genau mit dem Resul- 

 tate der Theorie übereinstimmt. 



Es sey b der Flächenraum einer Platte oder Mem- 

 brane, deren Dicke constant und gleich a ist. Man nehme 

 an, dafs diese Fläche nach allen Richtungen gleich stark 

 ausgezogen werde, und dafs sie b(l-\-ß) werde, wo ß 

 ein sehr kleiner Bruch ist. Zugleich wird die Dicke ab- 

 nehmen. Wir bezeichnen mit a(l — et) das, was diese 

 Dicke wird, wo et ebenfalls ein sehr kleiner Bruch ißt. 

 Das Volumen, welches ab war, Avird sich sehr nahe in 

 ab(l-+-ß — et) verwandeln. Nun hat man nach der oben 

 angeführten Theorie 



*=f/3 



