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die Intensität n der absoluten Geschwindigkeiten, nach 

 seiner Reflexion an der zweiten Flache dieser Schicht, 

 rnn, weil wir beiden auf einander gelegten Gläsern glei- 

 ches Reflexionsverniögen zuschreiben, und weil, wenn ein 

 Strahl auf eine durchsichtige Platte fällt, gleiche Mengen 

 von Licht innerhalb und aufserhalb der Platte reflectirt 

 werden. Aber, wie Hr. Young zuerst bemerkt hat, müs- 

 sen die absoluten Geschwindigkeiten entgegengesetzte Zei- 

 chen erhalten, je nachdem die Reflexion aufserhalb oder 

 innerhalb des dichteren Mittels geschieht. Wenn man 

 also, für die Reflexion an der ersten Fläche der Luft- 

 schicht, m positiv nimmt, wird der Coefficient mn, wel- 

 cher der Reflexion an der zweiten Fläche entspricht, nega- 

 tiv und zwar gleich — rnn' 1 , nachdem die Strahlen die 

 obere Fläche zum zweiten Male durchdrungen haben. Ich 

 nehme an, dai's der Weg, den sie in der Luftschicht, nach- 

 dem sie dieselbe zwei Mal durchliefen, zurückgelegt ha- 

 ben, gleich ist einer Undulation oder einer ganzen Zahl 

 von Undulalionen, so dafs er weder an der Gröi'se noch 

 an dem Zeichen der absoluten Geschwindigkeiten, die 

 gleichzeitig zum Interferenzpunkt hingeführt werden, etwas 

 ändert. Während ein Thcil dieser Strahlen zum Blätt- 

 chen hinausgeht, wird ein anderer in das Innere reflectirt, 

 darauf durch eine dritte Reflexion an der untern Fläche 

 zu der oberen Fläche zurückgeführt, und endlich seiner- 

 seits durchgelassen. Die absolute Geschwindigkeit, wel- 

 che sie herbeiführt, wird folglich durch — m 3 .n 2 dar- 

 gestellt; diejenige, welche die Wellen erhalten, die zwei 

 Reflexionen erlitten haben, wird seyn — rn s .n- , und so 

 fort. Die totale Summe der absoluten Geschwindigkei- 

 ten, welche die an den beiden Flächen der Luftschicht 

 reflectirten Wellen besitzen, wird also gleich seyn: 



m — mn 2 — m 3 n 2 — m b n 2 — u. s. w. 

 oder: 



m(l— /2-(l4-m 2 H-ra 4 + ...)) oder m(l — - j 



