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oder endlich: m — - r — ) 



\ 1 — m 2 / 



aber m 2 +72 2 = l: mithin wird die Summe der absolu- 

 ten .Geschwindigkeiten, und folglich auch das reflectirte 

 Licht, Null seyn. Folglich werden auch die refleclirlen 

 Ringe ein vollkommnes Schwarz an den Punkten zeigen, 

 wo der Unterschied in dem Gange zwischen den an der 

 eisten und zweiten Fläche der Luftschicht reflectirten 

 Strahlen gleich ist der Länge einer Undulation oder einer 

 ganzen Zahl von Undulationen. 



Ich nehme hier an, dafs die Lichtmengen, welche 

 zurückgeworfen und durchgelassen werden, für gleiche 

 Incidenzen gleich bleiben, wie viele Reflexionen auch 

 vorangegangen seyn mögen. Diefs ist nur dann genau, 

 wenn das Licht parallel oder senkrecht gegen die Ein- 

 fallsebene polarisirt ist, weil alsdann seine Vibrationen 

 nach dieser Ebene oder nach einer auf ihr senkrechten 

 Richtung geschehen, und sie also durch die successiven 

 Reflexionen nur ihre Intensität und nicht mehr ihre Rich- 

 tung ändern. Es sind also nur die gegen die Einfalls- 

 ebene parallelen oder senkrechten Vibrationen, auf wel- 

 che man den obigen Calcul anwenden darf; da man aber 

 die Schwingungen der einfallenden Strahlen immer in pa- 

 rallele imd senkrechte gegen die Einfallsebene zerlegen 

 kann, wenn bei keinem dieser beiden componirenden Sy- 

 stemen eine totale Reflexion statt findet, so giebt es in 

 keinem Falle noch reflectirtes Licht. 



Die Rechnung, welche ich eben angestellt habe, setzt 

 auch voraus, dafs die Flächen der Luftschicht vollkom- 

 men parallel sind, so dafs der Zwischenraum, welcher 

 sie trennt, für jede beliebige Zahl von schiefen Reflexio- 

 nen constant bleibt. Diefs ist aber bei dem gewöhnli- 

 chen Versuch mit den Farbenringen nicht mehr der Fall. 

 Es ist daher möglich, dafs man, wenn die Incidenz sehr 

 schief wäre, die Krümmung der in Rerührung stehenden 

 Gläser in Rechnung ziehen müfste, eben so wie die Va- 



