48 Albert Wangerin, 



23) W = 2x(jY(l+ß2 — <$)* 



konzentriert ist. Zur Deutung des zweiten Summanden von 22) setze man 



Dv^ = t, 

 so sieht man, dafs dieser Summand das Potential der von t = bis t = D 

 reichenden Strecke der Rotationsachse (d. h. der Strecke, die den Punkt Q t 

 mit dem Transformationszentrum verbindet) ist, falls diese Strecke mit Masse 

 von der Dichtigkeit 



-,(fV, 



24) 7c - 



.|/?(D-|-0»t) 

 belegt ist. 



Resultat. Für den Fall, dafs die Exzentrizität des Ausgangs- 

 ellipsoids sehr klein ist, kann man die Anziehung der homogenen, von der 

 Ovalfläche 3) begrenzten Masse ersetzen durch die Anziehung eines Massen- 

 punktes, der auf der positiven Seite der Rotationsachse im Abstand - C(y + ß) 

 vom Transformatiouszentrum liegt, und dessen Masse durch 23) gegeben 

 ist, und die Anziehung einer vom Transformationszentrum bis zu jenem 

 Massenpunkte reichenden Linie, letztere mit Masse von der Dichtigkeit 24) 

 belegt gedacht, Die Summe der in dem Punkte konzentrierten und der 

 auf der Linie ausgebreiteten Masse ist gleich der gegebenen, von der Oval- 

 fläche 3) begrenzten Masse. 



Für die von der Ovalfläche 3 a) begrenzte Masse gilt dasselbe 

 Resultat, nur sind, wie schon oben bemerkt, die Gröfsen C, ß, ö durch 

 Cd ß\, — ^i zu ersetzen. 



VI. Das Ausgangsellipsoid ist ein verlängertes Rotationsellipsoid, 

 das Transformationszentmrn liegt dem Brennpunkt sehr nahe. 



Liegt das Transformationszentrum dem Brennpunkt des verlängerten 

 Rotationsellipsoids sehr nahe, und setzt man 



1) X = |/ 1 — fci(l + £ ), 



so kann man s als eine kleine Gröfse ansehen, von der nur die ersten 

 Potenzen zu berücksichtigen sind; und zwar kann s positiv oder negativ 



