Untersuchung der Fehlerquellen in den älteren Bestimmungen usw. 3 1 



Vorstellung von der Größenordnung des möglichen Fehlers, wenn man 

 diese Richtung in Rechnung setzt. Die Projektion auf die sc- Achse würde 

 dann bestimmt sein durch den cosinus des Winkels zwischen s und (a — x ), 

 d. h. durch 



<*-*■> = *-** = 0,99995. 



Mit dieser Zahl wäre die tatsächliche Geschwindigkeit zu multipli- 

 zieren, und da -- mit v proportional ist, so kommt auch diese Korrektion 

 nicht mehr in Betracht. 



§ 1. Die Divergenz der Kathodeiistrahlen. 



Von A. Bestelmeyer 1 ) ist darauf hingewiesen worden, dafs die 

 Simonschen Messungen infolge der Vernachlässigung der Divergenz der 

 Kathodenstrahlen zu erofse Werte für — liefern müssen. In der Tat setzt 

 die theoretische Ableitung S. Simons stillschweigend voraus, dafs die Kathoden- 

 Strahlen parallel der x- Achse laufen. In Wirklichkeit ist eine beträchtliche 

 Divergenz vorhanden, derart, dafs bei der benutzten Anordnung ein 0,25 mm 

 dicker Draht in 9,3 cm Entfernung von der Kathode auf der Fluoreszenz- 

 scheibe (ungefähr 14 cm von dem Anodendraht entfernt) einen Schatten von 

 etwa 0,50 mm Stärke hervorruft. Danach hat es den Anschein, als würde 

 der Schatten erzeugt durch Strahlen, die von einem ungefähr 14 cm von 

 der Anode A entfernt liegenden Punkt P herkommen (Fig. 11). Für die 

 folgende Betrachtung soll diese Annahme zugrunde gelegt werden; dieselbe 

 entspricht allerdings kaum den wirklichen Verhältnissen, vermag aber immer- 

 hin eine Idee von der Gröfse des entstehenden Fehlers zu geben. 



Die Kathode K (Fig. 11) ist bei der Simonschen Anordnung derart 

 gestellt, dafs die Strahlen in A ihre ursprüngliche Richtung wieder erlangen. 

 Zugleich aber hat infolge der Feldwirkung (dieselbe kehrt zwischen K und 

 A ihre Zeichen um) eine Parallelverschiebung stattgefunden, derart, dafs 



i) Phys. Zeitschr. 9, p. 762, 1908. 



