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K. Lerp, 



und 



e 2^j2(-F+ T,i 









'" ^ 2 [fäxJ'HäxX 







s 2^,2 (F—F,) 

 *" J 2 *(fdxfHdx\ 



*V = V 



1 — 



y da: (fHdx)* 



•> a 



(fdx/Edx) 



Man erhält daraus: 







jw.,2 (7-F,) = 



J 2 1 S < IHV+Vl) 





V = 



T 5 #' 2 



r 2 «■' 2 



r,. 





und 



Damit ist ein Weg- gezeigt, den tatsächlich zur Beschleunigung der 

 Elektronen dienenden Teil (F) des Entladungspotentials (F ) zu berechnen. 

 Es ergibt sich durch diese doppelten Messungen auch : : unabhängig vom 

 Entladungspotential V : 



z'S- s 2*7-*y-(F„+F,) 



Jo 2 (1 



V 1 2 c 



- 1 f_ 



■I^J-rU'dxfHdx 



2^^V-(F — F,) 

 JrJrij'iLv fHdx 



^1*2 »2 Ä 1/ 





4^2,', 2 F, 



7 rf.v f Hdx 



fi z : 4 J r ,^V- 



J'dxJ'Hclx) 



Die experimentelle Ausführung erfolgte in der Weise, dafs in dem 

 zu den obigen Versuchen (XIII — XVI) benutzten Rohr zwischen Kathode 

 und Anode noch eine Elektrode mit einem 1,5 mm breiten senkrechten 

 Spalt angebracht wurde, etwa 3 cm von der Anode entfernt (E in Fig. 12). 



Der Anodenzylinder war in B mit einem ebensolchen Spalt versehen, 

 um einen möglichst symmetrischen Verlauf der Kraftlinien des elektrischen 



Feldes zwischen E und B zu erhalten. Das Entladungs- Potential zwischen 



