von Wärme durch dielektrische Polarisation. ]55 



die AVärmetönung sich nahe proportional dem Quadrate 

 der zugeführten Elektricitätsmengen ergab, so liegt nahe, 

 dass sie an jeder Stelle proportional dem Quadrate der 

 Dichte sei. Dies vorausgesetzt ergiebt sich: 



(II) a = c ö^ , worin bedeuten: 



a die gesuchte Wärmemenge, c die Proportionalitäts- 

 konstante und d die durch Gleichung I bestimmte lokale 

 Dichte. 



Bedeuten ferner öi und Ö2 die Dichten zweier in 

 verschiedenen Abständen n und r-i vom Centrum liegen- 

 den Punkte; f7i und (72 die respektiven thermischen Aus- 

 schläge. 



Gemäss Gleichung II müsste bestehen : 



— — -^^ » oder: 



G2 «2- 



(III) 



Ti_ _ _\ f a- 



Ol _ (a- — r2-) ^ 

 'f72 ~ (a^ — ri^) 



1- , woraus: 



Es ist zwar zu erwähnen, dass obiger Gedanken- 

 gang in erster Linie nur theoretische Bedeutung haben 

 kann, denn Clausius trifft die Einschränkung, dass die 

 Platte vollkommen isoliert vorausgesetzt werde, so dass 

 auch im Falle die elektrische Dichte gegen den Rand 

 hin 00 gross würde, keine Elektricität entweichen könnte. 



Ideale Verhältnisse hinsichtlich Isolation bei unsern 

 Versuchen zu erzielen, dürfte wohl kaum möglich sein, 



