der r^echanischen Wärmetheorie. 287 



Cx = f {p, v) wird. Es ist aber nicht möglich, v aus 

 diesem Ausdruciie zu eliminieren, man kann also auch 

 d Q nicht als Funktion von nur T und j; darstellen, und 

 damit verliert Gleichung (39) ihre Bedeutung in der hier 

 behandelten Richtung. Nach der Theorie von Zeuner ist 

 umgekehrt c, konstant, c veränderlich. Dann lässt sich 

 d Q nicht durch T und v allein ausdrücken, und daher 

 wird Gleichung (38) gegenstandslos. 



Für gesättigte Dämpfe ist die innere Arbeit über 

 Wasser von 0° Celsius : 



q, Q und u sind darin als Funktionen des Druckes oder 

 der Temperatur aufzufassen. Von den beiden partiellen 

 Derivierten von U nach j) und v wird nach Gleichung (40) 



Mit Gleichung (23) folgt hieraus, dass die Wärmegleichungen 

 für die gesättigten Dämpfe keinen einfachen integrieren- 

 den Faktor besitzen, der sich durch v allein darstellen 

 Hesse. 



Die andere partielle Derivierte von U wird: 



^=il. (*2) 



und das giebt nach Gleichung (4): 



TT- 1 C' I n -{- Apit r 



Au'- Au A u 



Nun besteht aber für die gesättigten Dämpfe die Be- 

 ziehung : 



Au=-^, (43) 



^ dt 



