288 Fliegner, die integrierend. Faktoren der mech. Wärmetheorie. 



und mit dieser lässt sich Y schreiben: 



Y-T^ (44) 



Hiermit berechnet sich das in der zweiten der Gleichungen 

 (23) vorkommende Integral: 



-f^=-J'-^ = -J!/r=i,^ . . (45) 



Schliesslich folgt P zu : 



P^e"^^^ (46) 



Während man also den vom Drucke allein abhängigen 

 integrierenden Faktor P suchte, findet man den allgemein 

 gültigen einfachen Faktor, der dem reciproken Werte 

 der absoluten Temperatur gleich ist. Das hängt da- 

 mit zusammen, dass für die gesättigten Dämpfe keine 

 Zustandsgieichung von der Form F (j), v,T) = gilt, 

 sondern dass bei ihnen ein ganz bestimmter Zusammen- 

 hang zwischen dem Drucke und der Temperatur besteht. 

 Wäre dieser Zusammenhang durch eine einfache Funk- 

 tion darstellbar, so könnte man P=/(j;) auch angeben. 

 Die gewöhnlich dafür benutzte empirische Formel von 

 Regnault ist aber nach T transcendent. Andere für diesen 

 Zusammenhang aufgestellte empirische Formeln würden 

 allerdings T=f{p) darstellen lassen. Gleichzeitig müss- 

 ten aber auch die Grössen q, q, ii u. s. w. durch p 

 ausgedrückt werden, und das würde dann auf äusserst 

 verwickelte, gelegentlich gar nicht einmal geschlossen 

 darstellbare Integrale führen. 

 Zürich, Februar 1895. 



