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tierende construiert, und zwar differieren die beiden miteinander inter- 

 ferierenden Wellen um die in der Figur als d bezeichneten Strecken, 

 wobei für Wellenlänge dem in der physikalischen Literatur herrschenden 

 Usus entsprechend der Buchstabe X gesetzt ist. 



Es ist nun aus diesen Constructionen unmittelbar ersichtlich, dass 

 bei sämmtlichen Phasendifferenzen die Wellenlänge der resultierenden 

 Welle mit der der interferierenden Wellen übereinstimmt. Ferner erhält 

 man offenbar die grösste Amplitude (ab) in dem in Fig. VIII dargestellten 

 Falle, in dem die Differenz der Wellenlängen gerade eine ganze Wellen- 

 länge beträgt. Es fallen dann offenbar die beiden Wellenlinien vollkommen 

 aufeinander, so dass eine vollständige Summation der beiden Wellen- 

 bewegungen stattfinden muss. Die Amplitude der Kesultierenden ist 

 somit in diesem Falle genau doppelt so gross wie die der beiden 

 Componenten. 



Im Gegensatz hierzu findet eine vollständige Aufhebung der beiden 

 interferierenden Wellen statt, wenn ihre Phasendifferenz, wie in dem 

 Fig. IV dargestellten Falle, eine halbe Wellenlänge beträgt. Bei dieser 

 Phasendifferenz würden ja offenbar die beiden Einzelwellen stets gleiche, 

 aber nach entgegengesetzten Seiten gerichtete Abweichungen von der 

 Gleichgewichtslage erzeugen, sie werden sich somit vollständig aufheben. 



Zwischen diesen beiden Extremen findet nun offenbar ein ganz 



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allmählicher Uebergang statt, bei d = — oder — X ist die Amplitude der 



o o 



2 

 Resultierenden noch geringer als die der Einzelwellen, bei d = - 



o 

 C 1 



oder -5- X ist sie bereits etwas grösser, noch grösser aber für d = — X 



o o 



oder -5- X. 



o 



§ 57. Ein entsprechendes Resultat erhält man nun aber auch, 

 wenn die Differenz der Weglängen mehr als eine Wellenlänge beträgt, 

 also z. B. zwischen einer und zwei Wellenlängen liegt. In diesem Falle 

 wird offenbar, wenn d = 2X ist, eine einfache Summation, bei dzrl 1 ,^ 

 eine vollständige Aufhebung der beiden interferierenden Wellen eintreten. 



Wir gelangen so schliesslich zu dem allgemeinen Resultate: Die 

 durch Interferenz zweier Wellenbewegungen entstehende Welle 

 besitzt ein Maximum, wenn die Weglängen um ein Vielfaches 

 der Wellenlänge differieren (d = nX), ein Minimum, wenn sie 

 um ein ungerades Vielfache der halben Wellenlänge differieren 



,-, / ! V 2n + l ^ N 

 (d = I n + y j a = ^ X). 



